전자 전이 쌍극자 모멘트
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1. 개요
전자 전기 쌍극자 모멘트(EDM)는 전하 분포의 비대칭성을 나타내는 전자의 물리적 특성이다. 표준 모형에서는 CP 위반과 관련된 매우 작은 EDM 값을 예측하며, 표준 모형의 확장 이론들은 더 큰 EDM 값을 예측한다. 실험적으로는 EDM을 직접 측정하기 어려워, 원자 및 분자 내의 결합된 전자를 이용하여 EDM 효과를 측정한다. 현재까지 어떠한 실험에서도 0이 아닌 EDM을 발견하지 못했으며, 실험 기술의 발전에 따라 EDM 측정의 한계는 지속적으로 개선되고 있다.
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전자 전이 쌍극자 모멘트 | |
---|---|
개요 | |
정의 | 전자의 전위 에너지와 전기장 세기를 연결하는 양 |
기호 | de |
참고 문헌 | Eckel, S.; Sushkov, A.O.; Lamoreaux, S.K. (2012). "Limit on the electron electric dipole moment using paramagnetic ferroelectric Eu0.5Ba0.5TiO3". Physical Review Letters. 109 (19): 193003. arXiv:1208.4420. Bibcode:2012PhRvL.109s3003E. doi:10.1103/PhysRevLett.109.193003. PMID 23215379. S2CID 35411253. Pospelov, M.; Ritz, A. (2005). "Electric dipole moments as probes of new physics". Annals of Physics. 318 (1): 119–169. arXiv:hep-ph/0504231. Bibcode:2005AnPhy.318..119P. doi:10.1016/j.aop.2005.04.002. S2CID 13827759. Khriplovich, I.B.; Lamoreaux, S.K. (1997). CP violation without strangeness: Electric dipole moments of particles, atoms, and molecules. Springer-Verlag. ISBN 0-7503-0941-5. |
값 (추정) | 10−38 e⋅cm |
2. 표준 모형 및 확장 이론에서의 예측
표준 모형에서 전자 EDM은 CP 위반 성분의 CKM 행렬에서 발생한다. 이 모멘트는 CP 위반이 전자가 아닌 쿼크와 관련되어 매우 작다. 따라서 가상 쿼크가 생성되어 전자와 상호 작용하고 소멸되는 양자 과정에 의해서만 발생할 수 있다.[2] 더 정확하게는, 비-0 EDM은 4-루프 파인만 다이어그램 수준 이상에서 발생한다.[2]
중성미자가 마요라나 입자라면 표준 모형에서 더 큰 EDM(약 10-33 ''e''⋅cm)이 가능하다.[2]
지난 20년 동안 표준 모형의 많은 확장들이 제안되었다. 이러한 확장들은 일반적으로 전자 EDM에 대해 더 큰 값을 예측한다. 예를 들어, 다양한 테크니컬러 모형은 de가 10−27에서 10−29 ''e''⋅cm 사이일 것으로 예측한다.[5] 일부 초대칭 모형은 de > 10−26 ''e''⋅cm을 예측하지만,[6] 다른 매개변수 선택이나 다른 초대칭 모형은 더 작은 예측 값을 초래한다. 따라서 현재의 실험적 한계는 이러한 테크니컬러/초대칭 이론 중 일부를 제거하지만 모두 제거하는 것은 아니다. 추가적인 개선 또는 긍정적인 결과는[7] 어떤 이론이 우선하는지에 대한 추가적인 제한을 둘 것이다.[8]
2. 1. 표준 모형에서의 예측
표준 모형에서 전자 EDM은 CP 위반 성분의 CKM 행렬에서 발생한다. 이 모멘트는 CP 위반이 전자가 아닌 쿼크와 관련되어 매우 작다. 따라서 가상 쿼크가 생성되어 전자와 상호 작용하고 소멸되는 양자 과정에 의해서만 발생할 수 있다.[2] 더 정확하게는, 비-0 EDM은 4-루프 파인만 다이어그램 수준 이상에서 발생한다.[2]중성미자가 마요라나 입자라면 표준 모형에서 더 큰 EDM(약 10-33 ''e''⋅cm)이 가능하다.[2]
지난 20년 동안 표준 모형의 많은 확장들이 제안되었다. 이러한 확장들은 일반적으로 전자 EDM에 대해 더 큰 값을 예측한다. 예를 들어, 다양한 테크니컬러 모형은 de가 10−27에서 10−29 ''e''⋅cm 사이일 것으로 예측한다.[5] 일부 초대칭 모형은 de > 10−26 ''e''⋅cm을 예측하지만,[6] 다른 매개변수 선택이나 다른 초대칭 모형은 더 작은 예측 값을 초래한다. 따라서 현재의 실험적 한계는 이러한 테크니컬러/초대칭 이론 중 일부를 제거하지만 모두 제거하는 것은 아니다. 추가적인 개선 또는 긍정적인 결과는[7] 어떤 이론이 우선하는지에 대한 추가적인 제한을 둘 것이다.[8]
2. 2. 확장 이론에서의 예측
표준 모형에서 전자 EDM은 CP 위반 성분의 CKM 행렬에서 발생한다. 이 모멘트는 CP 위반이 전자가 아닌 쿼크와 관련되어 매우 작다. 따라서 가상 쿼크가 생성되어 전자와 상호 작용하고 소멸되는 양자 과정에 의해서만 발생할 수 있다.[2] 중성미자가 마요라나 입자라면 표준 모형에서 더 큰 EDM(약 10-33 ''e''⋅cm)이 가능하다.[2]지난 20년 동안 표준 모형의 많은 확장들이 제안되었다. 이러한 확장들은 일반적으로 전자 EDM에 대해 더 큰 값을 예측한다. 예를 들어, 다양한 테크니컬러 모형은 가 10−27에서 10−29 ''e''⋅cm 사이일 것으로 예측한다.[5] 일부 초대칭 모형은 10−26 ''e''⋅cm보다 큰 값을 예측하지만,[6] 다른 매개변수 선택이나 다른 초대칭 모형은 더 작은 예측 값을 초래한다. 따라서 현재의 실험적 한계는 이러한 테크니컬러/초대칭 이론 중 일부를 제거하지만 모두 제거하는 것은 아니다. 추가적인 개선 또는 긍정적인 결과는[7] 어떤 이론이 우선하는지에 대한 추가적인 제한을 둘 것이다.[8]
3. 공식적인 정의
전자는 순전하를 가지고 있으므로, 전하 분포 의 모멘트를 계산하는 기준점 에 따라 전기 쌍극자 모멘트의 정의가 모호해진다.[9]
:
만약 를 전하 중심점으로 선택한다면, 는 0이 된다. 더 흥미로운 선택은 를 전자가 정지해 있는 좌표계에서 계산된 전자의 질량 중심으로 하는 것이다.[9]
하지만 전하 중심 및 질량 중심과 같은 고전적인 개념은 양자 기본 입자에 대해 정확하게 정의하기 어렵다. 실제로 실험자들이 사용하는 정의는 다음과 같은 형식 인자 에서 비롯된다.[9]
:
로렌츠 불변 위상 공간 정규화에 의해 정의된 온-쉘 상태 간의 전자기 전류 연산자의 행렬 요소에서,
:
여기서 와 는 로 정규화된 디랙 방정식의 4-스피너 해이며, 는 전류가 전자에게 전달하는 운동량 전달이다. 형식 인자 는 전자의 전하이고, 는 전자의 정적 자기 쌍극자 모멘트이며, 는 전자의 전기 쌍극자 모멘트의 공식적인 정의를 제공한다. 나머지 형식 인자 는 0이 아닌 경우 아나폴 모멘트가 된다.[3]
4. 실험적 측정
전자 EDMs는 일반적으로 자유 전자가 아닌 원자 및 분자 내의 결합된, 쌍을 이루지 않은 원자가 전자에서 측정된다. 이러한 경우, <math>U = - \mathbf d_{\rm e} \cdot \mathbf E</math>의 효과를 스펙트럼선의 약간의 변화로 관찰할 수 있다. <math>\mathbf d_{\rm e}</math>에 대한 감도는 대략 핵 전하의 세제곱에 비례한다.[11] 이러한 이유로 전자 EDM 탐색은 거의 항상 무거운 원소를 포함하는 시스템에서 수행된다.[6]
현재까지 어떠한 실험에서도 0이 아닌 전자 EDM을 발견하지 못했다. 2020년 현재 입자 데이터 그룹은 값을 < 0.11×10-28 ''e''⋅cm.으로 발표한다. 다음은 2000년 이후 발표된 결과를 포함하는 일부 전자 EDM 실험 목록이다.
연도 | 장소 | 주요 연구자 | 방법 | 종 | 에 대한 실험적 상한 |
---|---|---|---|---|---|
2002 | 캘리포니아 대학교 버클리 캠퍼스 | 유진 D. 커민스, 데이비드 드밀 | 원자 빔 | Tl | 1.6×10-27 e⋅cm[12] |
2011 | 임페리얼 칼리지 런던 | 에드워드 하인즈, 벤 사우어 | 분자 빔 | YbF | 1.1×10-27 e⋅cm[13] |
2014 | 하버드 대학교-예일 대학교(ACME I 실험) | 데이비드 드밀, 존 도일, 제럴드 가브리엘세 | 분자 빔 | ThO | 8.7×10-29 e⋅cm[14] |
2017 | JILA | 에릭 알린 코넬, 예준 | 이온 트랩 | HfF+ | 1.3×10-28 e⋅cm[15] |
2018 | 하버드 대학교-예일 대학교(ACME II 실험) | 데이비드 드밀, 존 도일, 제럴드 가브리엘세 | 분자 빔 | ThO | 1.1×10-29 e⋅cm[16] |
2022 | JILA | 에릭 알린 코넬, 예준 | 이온 트랩 | HfF+ | 4.1×10-30 e⋅cm[17] [18] |
ACME 협력은 2020년 현재 ACME 실험 시리즈의 추가 버전을 개발하고 있다. 최신 실험은 Advanced ACME 또는 ACME III라고 불리며 전자 EDM에 대한 한두 자릿수의 한계를 개선하는 것을 목표로 한다.[19][20]
4. 1. 실험 목록
전자 EDMs는 일반적으로 자유 전자가 아닌 원자 및 분자 내의 결합된, 쌍을 이루지 않은 원자가 전자에서 측정된다. 이러한 경우, 스펙트럼선의 약간의 변화로 그 효과를 관찰할 수 있다.[11] 에 대한 감도는 대략 핵 전하의 세제곱에 비례하기 때문에, 전자 EDM 탐색은 거의 항상 무거운 원소를 포함하는 시스템에서 수행된다.[6]현재까지 어떠한 실험에서도 0이 아닌 전자 EDM을 발견하지 못했다. 2020년 현재 입자 데이터 그룹은 그 값을 < 으로 발표한다.
연도 | 장소 | 주요 연구자 | 방법 | 종 | 에 대한 실험적 상한 |
---|---|---|---|---|---|
2002 | 캘리포니아 대학교 버클리 캠퍼스 | 유진 D. 커민스, 데이비드 드밀 | 원자 빔 | Tl | [12] |
2011 | 임페리얼 칼리지 런던 | 에드워드 하인즈, 벤 사우어 | 분자 빔 | YbF | [13] |
2014 | 하버드 대학교-예일 대학교(ACME I 실험) | 데이비드 드밀, 존 도일, 제럴드 가브리엘세 | 분자 빔 | ThO | [14] |
2017 | JILA | 에릭 알린 코넬, 예준 | 이온 트랩 | HfF+ | [15] |
2018 | 하버드 대학교-예일 대학교(ACME II 실험) | 데이비드 드밀, 존 도일, 제럴드 가브리엘세 | 분자 빔 | ThO | [16] |
2022 | JILA | 에릭 알린 코넬, 예준 | 이온 트랩 | HfF+ | [17] [18] |
ACME 협력은 2020년 현재 ACME 실험 시리즈의 추가 버전을 개발하고 있다. 최신 실험은 Advanced ACME 또는 ACME III라고 불리며 전자 EDM에 대한 한두 자릿수의 한계를 개선하는 것을 목표로 한다.[19][20]
4. 2. 향후 실험 제안
흐로닝언 대학교에서는 BaF 분자선을 이용한 전자 EDM 실험이 추진되고 있다.[21] 존 도일(하버드 대학교), 니콜라스 허츨러(캘리포니아 공과대학교), 티모시 스타임레(애리조나 주립 대학교)는 YbOH 분자 트랩을 이용한 실험을 제안했다.[22] EDMcubed 협력의 아마르 부타(토론토 대학교)와 에릭 헤셀스(요크 대학교)는 불활성 기체 매트릭스 내 배향된 극성 분자를 이용한 실험을 진행하고 있다.[23][24]데이비드 바이스(펜실베이니아 주립 대학교)는 Cs 및 Rb 원자가 광학 격자 내에 갇힌 상태에서의 실험을 제안했다.[25] TRIUMF에서는 레이저 냉각된 Fr 분수를 이용한 실험이 진행 중이다.[26] EDMMA 협력은 불활성 기체 매트릭스 내 Cs를 이용한 실험을 추진하고 있다.[27]
참조
[1]
논문
Limit on the electron electric dipole moment using paramagnetic ferroelectric Eu0.5Ba0.5TiO3
[2]
논문
Electric dipole moments as probes of new physics
[3]
서적
CP violation without strangeness: Electric dipole moments of particles, atoms, and molecules
Springer-Verlag
[4]
서적
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CRC Press
[5]
논문
An improved bound on the electron's electric dipole moment
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[6]
논문
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"Moment dipolaire électrique des électrons à l'aide de Cs en matrice cryogénique - LAC"
http://www.lac.unive[...]
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저널 인용
Electric dipole moments as probes of new physics
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