중력 특이점
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1. 개요
중력 특이점은 물리학 이론에서 특정 물리량이 무한대로 발산하거나 정의할 수 없는 지점을 의미한다. 이러한 특이점은 수학적 특이점의 한 유형으로, 일반 상대성 이론에서 시공간이 제대로 정의되지 않는 지점으로 나타난다. 특이점은 원뿔형 특이점과 곡률 특이점으로, 사건 지평선 유무에 따라 벌거숭이 특이점과 그렇지 않은 특이점으로 분류된다. 일부 이론에서는 특이점이 존재하지 않을 수 있다고 제안하며, 블랙홀의 경우 중심에 특이점이 존재할 수 있다.
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중력 특이점 | |
---|---|
개요 | |
정의 | 시공간의 기하학적 구조가 극단적으로 왜곡되어 일반 상대성이론으로 더 이상 기술할 수 없는 영역 |
특징 | 밀도가 무한대가 되는 점 시공간의 곡률이 무한대가 되는 점 일반 상대성이론의 예측 불가능성 |
형성 | |
주요 원인 | 블랙홀 중심 우주의 초기 상태 특이점 정리에 따른 중력 붕괴 |
종류 | |
맨 윗 특이점 (naked singularity) | 사건의 지평선으로 가려지지 않은 특이점 (존재 여부 불확실) |
블랙홀 특이점 | 블랙홀 내부에 존재하는 특이점 (사건의 지평선 내부에 존재) |
링 특이점 (ring singularity) | 회전하는 블랙홀 (커 블랙홀) 내부에 존재하는 고리 형태의 특이점 |
초기 특이점 (initial singularity) | 우주가 시작된 시점의 특이점 (빅뱅) |
원뿔 특이점 (conical singularity) | 시공간이 국소적으로 평탄하지 않은 특이점 (우주 끈) |
이론적 배경 | |
일반 상대성이론 | 중력을 시공간의 곡률로 설명하는 이론 (특이점의 존재 예측) |
양자 중력 | 중력을 양자역학적으로 설명하려는 이론 (특이점 문제 해결 시도) |
논쟁 및 과제 | |
특이점 가설 | 특이점이 사건의 지평선으로 가려져 관측 불가능하다는 가설 (검증되지 않음) |
양자 효과 | 특이점 근처에서 양자 효과가 중요해져 일반 상대성이론의 적용에 한계가 있다는 주장 |
우주 검열관 가설 | 특이점이 항상 사건의 지평선에 의해 가려져 외부에서 관측할 수 없다는 가설 |
2. 해석
물리학의 여러 이론들은 다양한 종류의 수학적 특이점을 포함한다. 이러한 이론들의 방정식은 특정 물리량이 무한대로 발산하거나, 무한대로 증가하는 것으로 예측한다. 이것은 일반적으로 라모 공식에 의해 예측되는 수소 원자의 자외선 파탄, 재정규화 및 불안정성과 같이 이론에 누락된 부분이 있다는 신호이다.[34]
특이점은 크게 원뿔형 특이점과 곡률 특이점으로 나눌 수 있으며, 사건 지평선 유무에 따라 벌거숭이 특이점과 그렇지 않은 특이점으로 구분할 수 있다.
일반 상대성이론이 아닌 특수 상대성이론을 포함하는 고전장 이론에서는, 시공간에서 특정 물리적 특성이 정의되지 않는 특정 지점에서 해가 특이점을 가지며, 시공간은 그 특이점을 위치시키기 위한 배경 장 역할을 한다고 말할 수 있다. 반면에 일반 상대성이론에서 특이점은 시공간 자체가 잘못 정의되고, 특이점이 더 이상 일반적 시공간 다양체의 일부가 아니기 때문에 더욱 복잡하다. 일반 상대성이론에서, 특이점은 "어디서" 또는 "언제"로 정의될 수 없다.[10]
루프 양자중력 이론과 같은 일부 이론들은 특이점이 존재하지 않을 수 있다고 제안한다.[11] 이것은 아인슈타인-맥스웰-디랙 방정식과 같은 고전적인 통일장 이론에서도 마찬가지이다. 그 아이디어는 양자 중력 효과로 인해 질량들 사이의 거리가 짧아짐에 따라 중력이 더 이상 계속 증가하지 않는 최소 거리가 존재한다거나, 또는 대안적으로 서로 관통하는 입자 파동들이 먼 거리에서 느낄 수 있는 중력 효과들을 가린다는 형식으로 언급될 수 있다.
이러한 루프 양자중력의 철학에서 영감을 받아 최근에는 이러한 개념이 기하학의 첫 번째 공리, 즉, 한 점을 나타내거나 증명하는 작은 점의 연장을 설명하는, 산술과 기하학의 융합이라고 부르는[15] 한 프로그램적 호출에 기반한 클라인의 처방을 고려함으로써,[13] 점의 개념을 정교화한 몇 가지 기본 구성을 통해서 실현될 수 있음이 밝혀졌다.[14][12] 보른에 따르면, 클라인의 프로그램은 실제로 '실수'들을 사용하여 '한 물리적 상황'을 설명하면서 '모든 관측의 자연적 불확실성'을 고려하는 한 수학적 경로였다.[16]
3. 유형
일반 상대성이론이나 다른 중력 이론의 방정식을 풀다 보면 계량(metric)이 무한대로 커지는 지점을 만나게 되는 경우가 종종 있다. 그렇지만, 이러한 점들 대부분은 완전히 정칙적이고, 무한대는 이 점에서 부적절한 좌표계를 사용한 결과일 뿐이다. 특정 지점에 특이점이 있는지 확인하려면 이 지점에서 미분동형사상 불변량(즉, 스칼라)이 무한대가 되는지 확인해야 한다. 이러한 양들은 모든 좌표계에서 동일하므로 좌표를 바꾼다고 해서 무한대가 사라지지는 않는다.[42]
일반적으로 시공간이 측지적으로 불완전한(geodesically incomplete) 경우, 즉 자유 낙하 입자의 운동을 특이점에 도달한 시점 이후 유한한 시간을 넘어서 결정할 수 없는 경우, 특이점으로 간주된다. 예를 들어, 회전하지 않는 블랙홀의 사건의 지평선 안에 있는 모든 관측자는 유한한 시간 내에 그 중심으로 떨어진다. 고전적인 우주의 대폭발(빅뱅) 우주론적 모형은 시간의 시작 (''t''=0)에 인과적 특이점을 포함하며, 여기서 모든 시간꼴 측지선은 과거로 확장되지 않는다. 이 가상의 시간 0으로 거슬러 올라가면 모든 공간 차원의 크기가 0이고, 밀도, 온도, 시공간 곡률이 무한대인 우주가 된다.
3. 1. 원뿔형 특이점
원뿔형 특이점은 일부 미분동형사상 공변량이 극한값을 가지지 않거나 무한대가 되는 지점에서 발생하며, 이 경우 그 극한점에서 시공간이 매끄럽지 않다. 따라서 시공간은 이 지점을 중심으로 원뿔처럼 보이며, 특이점은 원뿔의 끝에 위치한다. 좌표계가 사용되는 모든 곳에서 그 계량은 유한할 수 있다.
이러한 원뿔형 특이점의 예로는 우주 끈과 슈바르츠실트 블랙홀이 있다.[41]
3. 2. 곡률 특이점
일반 상대성이론이나 초중력과 같은 다른 중력 이론의 방정식 해는 종종 메트릭이 무한대로 발산하는 지점을 갖는다. 그러나 이러한 지점의 상당수는 완전히 정칙적이며, 무한대는 단지 부적절한 좌표계를 이 지점에서 사용한 결과일 뿐이다. 특정 지점에 특이점이 있는지 확인하려면, 이 지점에서 미분 동형 사상 불변량(즉, 스칼라)이 무한대로 되는지 확인해야 한다. 이러한 양은 모든 좌표계에서 동일하므로 이러한 무한대는 좌표 변경으로 "사라지지" 않는다.
예를 들어 회전하지 않고 전하를 띠지 않은 블랙홀을 설명하는 슈바르츠실트 해가 있다. 블랙홀에서 멀리 떨어진 영역에서 작업하는 데 편리한 좌표계에서는 메트릭의 일부가 사건의 지평선에서 무한대로 된다. 그러나 사건 지평선의 시공간은 정칙적이다. 메트릭이 완벽하게 매끄러운 다른 좌표계(예: 크루스칼 좌표)로 변경하면 정칙성이 명확해진다. 반면에 메트릭이 무한대로 되는 블랙홀 중심에서는 특이점이 존재한다는 것을 암시한다. 크레치만 스칼라는 리만 텐서의 제곱, 즉 이며 미분 동형 사상 불변량이므로 무한대임을 주목하여 특이점의 존재를 확인할 수 있다.
회전하지 않는 블랙홀에서는 특이점이 모델 좌표에서 단일 지점, 즉 "점 특이점"에서 발생하지만, 커 블랙홀로도 알려진 회전하는 블랙홀에서는 특이점이 "고리 특이점"으로 알려진 고리(원형 선)에서 발생한다. 이러한 특이점은 이론적으로 웜홀이 될 수도 있다.[18]
더 일반적으로 시공간은 측지선 불완전인 경우 특이점으로 간주되는데, 이는 자유 낙하 입자의 운동이 특이점에 도달한 시점 이후 유한 시간 이상 결정될 수 없다는 것을 의미한다. 예를 들어 회전하지 않는 블랙홀의 사건의 지평선 내부에 있는 관찰자는 유한 시간 내에 중심으로 떨어진다. 빅뱅 우주론 모델의 고전적 버전은 시간(''t''=0)의 시작 부분에 원인적 특이점을 포함하고 있으며, 여기서 모든 시간적 측지선은 과거로 연장되지 않는다. 이 가상의 시간 0으로 거슬러 올라가면 모든 공간 차원의 크기가 0이고, 밀도, 온도, 시공간 곡률이 무한대인 우주가 된다.
3. 3. 벌거숭이 특이점
사건의 지평선으로 둘러싸여 있지 않은 특이점을 벌거숭이 특이점이라고 부른다. 1990년대 초까지는 일반 상대성 이론에 따르면 모든 특이점은 사건의 지평선 뒤에 숨겨져 있어서 벌거숭이 특이점이 불가능하다고 널리 믿어졌으며, 이를 우주 검열 가설이라고 불렀다.[43][44][45]
하지만 1991년 물리학자 스튜어트 샤피로와 사울 테우콜스키는 먼지의 회전하는 평면에 대한 컴퓨터 시뮬레이션을 통해 일반 상대성 이론에서 벌거숭이 특이점이 허용될 수 있음을 보여주었다. 다만, 이 모형에서 이러한 천체들이 실제로 어떻게 보일지는 알려지지 않았고, 시뮬레이션에 사용된 단순화 가정을 제거해도 특이점들이 여전히 발생할지 여부도 알 수 없었다. 그럼에도 불구하고, 한 특이점에 들어오는 빛도 유사하게 그 측지선이 종료되기 때문에 벌거숭이 특이점이 블랙홀처럼 보일 것이라는 가설이 있다.[43][44][45]
커 계량에서 각운동량이 충분히 높으면 사건 지평선이 사라질 수 있다. 커 계량을 보이어-린드퀴스트 좌표로 변환하면, 사건 지평선의 좌표는 (, )로 나타낼 수 있다.[46] 이때 이면, 즉 가 (또는 플랑크 단위로 )를 초과하면 사건 지평선이 사라진다. 이는 스핀이 물리적 상한값을 초과하는 경우에 해당한다.
라이스너-노르드스트룀 계량에서도 전하가 충분히 높으면 사건 지평선이 사라질 수 있다. 이 계량에서 특이점은 (, )에서 발생한다.[47]
4. 엔트로피
스티븐 호킹이 호킹 복사 개념을 제시하기 전에는, 블랙홀이 엔트로피를 갖는다는 질문은 회피되어 왔다. 그렇지만, 이 개념은 블랙홀이 에너지를 방출하여 엔트로피를 보존하고 열역학 제2법칙과 비양립적인 문제를 해결한다는 것을 보여준다. 엔트로피는 열, 따라서 온도를 의미한다. 에너지 손실은 블랙홀이 영원히 지속되는 것이 아니라 천천히 증발하거나 붕괴한다는 것을 의미한다. 블랙홀 온도는 질량에 반비례한다.[48] 모든 알려진 블랙홀 후보들은 너무 커서 그 온도가 우주 배경 복사보다 훨씬 낮은데, 이것은 그것들이 이 복사를 흡수하여 순 에너지를 얻게 되는 것을 의미한다. 배경 온도가 블랙홀 자체 온도보다 낮아질 때까지 순 에너지를 잃기 시작할 수 없다. 이것은 배경 복사가 형성된 이후 천 개 정도가 아니라 백만 개 이상의 우주 적색편이 중 하나에서 발생할 것이다.
5. 관련 이론
물리학의 많은 이론들은 여러 종류의 수학적 특이점을 가지고 있다. 이러한 물리 이론의 방정식들은 어떤 양의 질량 덩어리가 무한해지거나 한없이 증가한다고 예측한다. 이것은 일반적으로 자외선 파탄, 재정규화, 그리고 라모르 공식에 의해 예측된 수소 원자의 불안정성에서 볼 수 있듯이, 이론에 빠진 부분을 나타내는 신호이다.[10]
고전적인 장 이론(특수 상대성 이론은 포함하지만 일반 상대성 이론은 포함하지 않음)에서는 특정 시공간 지점에서 특정 물리적 성질이 제대로 정의되지 않는 특이점을 갖는 해가 있다고 말할 수 있으며, 시공간은 특이점을 찾는 배경장으로 작용한다. 반면에 일반 상대성 이론에서의 특이점은 더 복잡한데, 시공간 자체가 제대로 정의되지 않고, 특이점은 더 이상 정규 시공간 다양체의 일부가 아니기 때문이다. 일반 상대성 이론에서는 특이점을 "어디" 또는 "언제"로 정의할 수 없다.[34]
양자 루프 중력 이론과 같은 일부 이론들은 특이점이 존재하지 않을 수 있다고 제안한다.[35] 아인슈타인-맥스웰-디랙 방정식과 같은 고전적인 통일장 이론에서도 마찬가지이다. 이러한 생각은 양자 중력 효과로 인해, 질량 사이의 거리가 짧아짐에 따라 중력이 더 이상 증가하지 않는 최소 거리가 존재하거나, 또는 상호 관통하는 입자파가 거리에서 느껴질 중력 효과를 가린다는 형태로 표현될 수 있다.
양자 루프 중력의 이러한 철학에 착안하여, 최근에[36] 기하학의 첫 번째 공리, 즉 점의 개념[37]을 점을 나타내거나 보여주는 작은 점의 확장을 고려하는 클라인의 처방을 고려하여 정제함으로써 이러한 개념을 일부 기본적인 구성을 통해 실현할 수 있다는 것이 보여졌다.[38][39] 이것은 그가 산술과 기하학의 융합이라고 불렀던 프로그램적인 호소였다.[40] 본에 따르면 클라인의 프로그램은 실제로 '물리적 상황'을 '실수'를 사용하여 설명하면서 '모든 관찰에서의 자연적 불확실성'을 고려하는 수학적 경로였다.
6. 같이 보기
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If a rotating singularity is given a uniform electrical charge, a repellent force results, causing a ring singularity to form. The effect may be a stable wormhole, a non-point-like puncture in spacetime that may be connected to a second ring singularity on the other end. Although such wormholes are often suggested as routes for faster-than-light travel, such suggestions ignore the problem of escaping the black hole at the other end, or even of surviving the immense tidal forces in the tightly curved interior of the wormhole.
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