국소적 숨은 변수 이론
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1. 개요
국소적 숨은 변수 이론은 양자역학적 현상을 설명하기 위한 이론으로, 분리된 측정 과정이 독립적이라는 국소적 실재론 원리에 기반한다. 벨의 정리는 이러한 원리의 함축을 탐구하며, 국소적 숨은 변수 모델의 한계를 제시하는 벨 부등식을 도출한다. 벨 테스트는 벨 부등식의 실험적 검증 과정이며, 양자 상태와 숨은 변수 모델 간의 관계, 시간 의존 변수의 역할, 광학 벨 테스트 등 다양한 측면에서 연구가 진행되었다.
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- 숨은 변수 이론 - 벨 부등식
벨 부등식은 양자역학과 국소적 숨은 변수 이론의 모순을 보이는 부등식으로, 실험 결과는 벨 부등식의 위반을 통해 양자역학의 비국소성을 시사하며 양자 정보 과학에 중요한 함의를 가진다. - 양자 측정 - 슈테른-게를라흐 실험
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다세계 해석은 양자역학의 해석 중 하나로, 파동 함수의 붕괴를 부정하고 모든 양자적 가능성이 실제로 일어나 여러 세계로 분기한다고 주장하며, 디코히어런스 개념 도입과 양자 컴퓨터 이론 적용에도 불구하고 확률 해석 및 검증 불가능성 문제로 논쟁이 있다. - 양자역학 - 광전 효과
광전 효과는 빛이 물질에 닿을 때 전자가 방출되는 현상으로, 빛 에너지가 광자라는 덩어리로 양자화되어 있고, 아인슈타인의 광양자 가설로 설명되며, 다양한 기술에 응용되지만 문제도 야기한다. - 양자역학 - 진동수
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국소적 숨은 변수 이론 | |
---|---|
국소적 숨은 변수 이론 | |
유형 | 숨은 변수 이론 |
분야 | 양자역학 |
관련 개념 | 국소성, 실재론, 벨 부등식 |
주요 주장 | 양자역학적 현상은 국소적인 숨은 변수에 의해 결정된다. 측정 결과는 관측 이전에 이미 존재한다. |
반대 주장 | 벨의 정리에 의해 실험적으로 반박될 가능성이 높다. 현재까지의 실험 결과는 양자역학의 예측과 일치한다. |
주요 비판 | 양자 얽힘을 설명하는 데 어려움이 있다. 비국소성을 설명하는 데 어려움이 있다. |
상세 내용 | |
국소성의 가정 | 원격에 있는 물체들은 서로 직접적으로 영향을 줄 수 없다. |
실재론의 가정 | 물체의 물리적 속성은 관찰과 무관하게 존재한다. |
숨은 변수 | 양자역학이 모든 것을 설명하지 못하는 이유는 우리가 관찰할 수 없는 숨은 변수가 존재하기 때문이다. 숨은 변수는 측정 결과를 미리 결정한다. |
벨 부등식 | 국소적 숨은 변수 이론이 만족해야 하는 부등식이다. 양자역학의 예측은 벨 부등식을 위반한다. |
실험적 검증 | 알랭 아스페의 실험 등 여러 실험에서 벨 부등식 위반이 관찰되었다. 이는 국소적 숨은 변수 이론이 틀렸음을 시사한다. |
관련 이론 및 해석 | |
숨은 변수 이론 | 양자역학이 불완전하며, 더 근본적인 이론으로 대체되어야 한다고 주장한다. 국소적 숨은 변수 이론은 숨은 변수 이론의 한 종류이다. |
코펜하겐 해석 | 양자역학의 표준적인 해석이며, 국소적 숨은 변수 이론을 거부한다. 측정 결과는 확률적으로 결정되며, 관찰 행위가 물리적 상태에 영향을 준다고 본다. |
다세계 해석 | 양자역학의 방정식은 항상 모든 가능성이 실현되는 여러 세계를 동시에 생성한다고 주장한다. 숨은 변수를 가정하지 않고 양자역학을 해석하는 또 다른 방법이다. |
2. 벨의 정리와 국소적 숨은 변수
벨의 정리는 분리된 측정 과정이 독립적이라는 국소적 실재론 원리에서 출발한다. 이러한 전제를 바탕으로, 상관된 방향 특성을 가진 입자들의 분리된 측정값 사이의 확률을 계산할 수 있다.
1964년 벨의 증명을 시작으로, 벨의 정리를 비롯한 여러 관련 정리들은 양자역학이 국소적 숨은 변수와 양립할 수 없음을 보여준다. 그러나 제한적인 양자 현상 집합은 국소적 숨은 변수 모델을 사용하여 모방할 수 있다. 벨은 스핀-1/2 입자 또는 양자 정보 이론 용어로 단일 큐비트(qubit)에 대한 양자 측정을 위한 국소적 숨은 변수 모델을 제시했다.[2] 이후 N. 데이비드 머민(N. David Mermin)이 벨의 모델을 단순화했고, 시몬 B. 코헨(Simon B. Kochen)과 어니스트 스페커(Ernst Specker)는 매우 유사한 모델을 제시했다.[3][4][5] 이러한 모델의 존재는 글리슨의 정리(Gleason's theorem)가 단일 큐비트의 경우에는 적용되지 않는다는 사실과 관련이 있다.[6]
2. 1. 벨 부등식
벨의 정리는 분리된 측정 과정이 독립적이라는 국소적 실재론 원리의 함축에서 출발한다. 이러한 전제에 기초하여 상관(예: 동일하거나 반대) 방향 특성을 가진 입자의 분리된 측정값 사이의 우연의 확률을 다음과 같이 기록할 수 있다.:
여기서 는 숨겨진 변수 를 가진 입자가 검출기 에서, 방향 에서 검출될 확률이고, 는 동일한 값을 공유하는 입자 가 검출기 에서, 방향 에서 검출될 확률이다. 선원은 의 확률로 상태의 입자를 생성하는 것으로 가정한다.
위 식 (1)을 사용하여 다양한 벨 부등식을 도출할 수 있으며, 이는 국소적 숨은 변수 모델의 가능한 동작에 대한 한계를 제공한다.
존 스튜어트 벨이 원래 그의 부등식을 도출했을 때, 그것은 한 쌍의 얽힌 스핀 1/2 입자와 관련된 것이었다. 벨은 검출기가 서로에 대해 회전할 때, 국소 실재론적 모델은 최대치(정렬된 검출기) 사이의 직선으로 둘러싸인 상관 곡선을 산출해야 하는 반면, 양자 상관 곡선은 코사인 관계라는 것을 보여주었다. 첫 번째 벨 테스트는 스핀 1/2 입자가 아닌 스핀 1을 가진 광자를 사용하여 수행되었다. 맥스웰 방정식을 기반으로 한 광자에 대한 고전적인 국부적 은닉 변수 예측은 코사인 곡선을 산출하지만, 진폭이 감소하여 곡선이 원래의 벨 부등식에 지정된 직선 한계 내에 놓인다.
벨의 정리는 측정 설정이 완전히 독립적이며, 원칙적으로 우주에 의해 결정되지 않는다고 가정한다. 만약 이 가정이 틀리면, 초결정론에서 제안된 것처럼, 벨의 정리에서 도출된 결론은 무효가 될 수 있다. 이 정리는 또한 매우 효율적이고 공간과 같은 분리된 측정에 의존한다. 이러한 결함은 일반적으로 허점이라고 불린다. 벨 불평등 위반에 대한 허점 없는 실험 검증은 2015년에 수행되었다.
2. 2. 벨 테스트
벨 테스트는 벨 부등식을 실험적으로 검증하는 것을 의미한다. 존 스튜어트 벨이 처음 부등식을 도출했을 때, 이는 얽힌 스핀 1/2 입자 쌍과 관련이 있었다. 벨은 검출기가 서로에 대해 회전할 때, 국소 실재론적 모델은 최대치(정렬된 검출기) 사이의 직선으로 둘러싸인 상관 곡선을 산출해야 하는 반면, 양자 상관 곡선은 코사인 관계임을 보여주었다.
최초의 벨 테스트는 스핀 1/2 입자가 아닌 스핀 1을 가진 광자를 사용하여 수행되었다. 맥스웰 방정식에 기반한 광자에 대한 고전적인 국소적 숨은 변수 예측은 코사인 곡선을 산출하지만, 진폭이 감소하여 곡선이 원래의 벨 부등식에 지정된 직선 한계 내에 놓이게 된다.
벨의 정리는 측정 설정이 완전히 독립적이며, 원칙적으로 우주에 의해 결정되지 않는다고 가정한다. 만약 이 가정이 틀리면, 초결정론에서 제안된 것처럼 벨의 정리에서 도출된 결론은 무효가 될 수 있다. 이 정리는 또한 매우 효율적이고 공간과 같은 분리된 측정에 의존한다. 이러한 결함은 일반적으로 허점이라고 불린다. 벨 불평등 위반에 대한 허점 없는 실험 검증은 2015년에 수행되었다.
데이비드 봄의 사고 실험을 예로 들어보자. 이 실험에서 분자는 반대 회전으로 두 개의 원자로 쪼개진다. 이 회전은 어떤 방향을 가리키는 실제 벡터로 표현될 수 있다고 가정하며, 이것이 바로 "숨은 변수"가 된다. 이를 단위 벡터로 받아들이면, 숨은 변수의 모든 가능한 값은 단위 구의 표면에 있는 모든 점으로 표현된다.
스핀을 a '''방향'''으로 측정한다고 가정했을 때, 모든 원자가 검출된다면, 모든 원자가 '''a'''가 양성인 방향으로의 스핀을 스핀 업(+1)으로, 투영이 음인 모든 원자는 스핀다운(-1)으로 검출된다는 가정을 할 수 있다. 구의 표면은 +1, -1의 두 영역으로 나뉘며, '''a'''에 수직인 평면에서 큰 원으로 분리된다. '''b'''도 각도 ''b''에 해당하는 수평이라고 가정하면, 같은 구체에 두 번째로 큰 원이 그려질 것이며, 그 중 한 면에는 +1, 다른 한 면에는 B 입자를 위한 -1이 그려진다. 두 원은 구의 표면을 네 개의 지역으로 나눈다.
주어진 입자 쌍에 대해 관측된 유형(++, --, +-, -+)은 해당 입자의 숨은 변수가 속하는 영역에 의해 결정된다. 선원이 "회전 불변성"(모든 가능한 상태 λ을 동일한 확률로 생성)이라고 가정하면, 주어진 유형의 우연성이 해당 영역에 비례할 것이며, 이러한 영역은 '''a'''와 '''b'''의 각도에 따라 선형적으로 변화한다.
따라서 우연 확률에 대한 국소 숨은 변수 예측은 검출기 설정 사이의 각도(''b'' - ''a'')에 비례한다. 양자 상관관계는 개별 결과의 합에 대한 기대값으로 정의되며, 이는 다음과 같다.
:
여기서 ''P''++는 양쪽에서 "+" 결과, A ''쪽''에서+− "+", B 쪽에서 "-" 결과가 나올 확률 등이다.
각 개별 항은 차이(''b'' - ''a'')에 따라 선형적으로 달라지기 때문에, 이들의 합도 마찬가지다. 그 결과는 그림에 나와 있다.
3. 양자 상태와 숨은 변수 모델
벨의 정리를 비롯한 여러 관련 정리들은 1964년 벨의 증명을 시작으로 양자역학이 국소적 숨은 변수와 양립할 수 없음을 보여준다. 그러나 벨이 지적했듯이, 제한적인 양자 현상 집합은 국소적 숨은 변수 모델을 사용하여 모방할 수 있다. 벨은 스핀-1/2 입자 또는 양자 정보 이론 용어로 단일 큐비트(qubit)에 대한 양자 측정을 위한 국소적 숨은 변수 모델을 제시했다.[2] 벨의 모델은 나중에 N. 데이비드 머민에 의해 단순화되었고, 시몬 B. 코헨과 어니스트 스페커가 매우 유사한 모델을 제시했다.[3][4][5] 이러한 모델의 존재는 글리슨의 정리가 단일 큐비트의 경우에는 적용되지 않는다는 사실과 관련이 있다.[6]
벨은 그때까지 양자 얽힘에 대한 논의가 두 입자에 대한 측정 결과가 완벽하게 상관관계가 있거나 완벽하게 반상관관계가 있는 경우에만 집중되었다는 점을 지적했다. 이러한 특수한 경우는 국소적 숨은 변수를 사용하여 설명할 수도 있다.[2][7][8]
두 입자의 분리 가능 상태의 경우, 두 당사자에 대한 모든 측정에 대한 간단한 숨은 변수 모델이 있다. 놀랍게도, 모든 폰 노이만 측정을 숨은 변수 모델로 설명할 수 있는 얽힌 상태도 있다.[9] 이러한 상태는 얽혀 있지만 어떤 벨 부등식도 위반하지 않는다. 소위 베르너 상태는 (여기서 는 유니터리 행렬) 형태의 변환에 대해 불변인 단일 매개변수 상태 집합이다. 두 큐비트의 경우, 이들은 다음과 같이 주어지는 잡음이 있는 싱글릿이다.
:
여기서 싱글릿은 로 정의된다.
라인하르트 F. 베르너는 인 경우 이러한 상태가 숨은 변수 모델을 허용하는 반면, 인 경우 얽혀 있음을 보였다. 숨은 변수 모델에 대한 경계는 까지 개선될 수 있었다.[10] 폰 노이만 측정뿐만 아니라 양의 작용소 값 측정(POVM)이 허용되는 경우에도 베르너 상태에 대한 숨은 변수 모델이 구성되었다.[11] 숨은 변수 모델은 잡음이 있는 최대 얽힘 상태에도 구성되었고, 심지어 백색 잡음과 혼합된 임의의 순수 상태로 확장되었다.[12] 이원 시스템 외에도 다자 시스템에 대한 결과도 있다. 당사자의 모든 폰 노이만 측정에 대한 숨은 변수 모델은 3큐비트 양자 상태에 대해 제시되었다.[13]
3. 1. 시간 의존 변수
이전에는 숨은 변수 이론 구성에서 시간의 역할에 관한 새로운 가설들이 제기되었다. K. 헤스와 W. 필립이 제안한 한 접근 방식은 숨은 변수의 시간 의존성의 가능한 결과에 의존하는데, 이 가설은 리처드 D. 길, Gregor Weihs, 안톤 차일링거 및 마렉 주코프스키, 그리고 D. M. 애플비에 의해 비판받았다.[14][15][16]4. 광학 벨 테스트
벨 부등식의 거의 모든 실제 적용에서 사용된 입자는 광자였다. 광자가 입자처럼 생겼다고 반드시 가정하는 것은 아니다. 그것들은 고전적인 빛의 짧은 펄스일지도 모른다. 하나하나가 다 검출되었다고 가정할 수는 없다. 대신 소스에 설정된 숨은 변수는 특정 결과의 ''확률''만을 결정하기 위해 취하며, 실제 개별 결과는 분석기와 검출기의 로컬에 있는 다른 숨은 변수에 의해 부분적으로 결정된다. 이러한 다른 숨겨진 변수들은 실험의 양쪽에서 독립적이라고 가정한다.
이 확률론적 모델에서, 위의 결정론적 경우와 대조적으로, 우리는 우연에 대한 국지적-현실주의 예측을 찾기 위해 식 (1)이 필요하다. 먼저 함수 그리고 에 대해 어느 정도 가정할 필요가 있다. 일반적인 것은 둘 다 말루스의 법칙에 따라 코사인 사각형이라는 것이다. 숨겨진 변수를 편광 방향(직교가 아닌 실제 적용에서 양 측면에 평행)으로 가정하면 식 (1)은 다음과 같이 된다.
:
여기서 이다.
예측 양자 상관관계는 이것에서 도출될 수 있으며, 그림에 나와 있다.
광학 시험에서, 우연한 사실은 양자 상관관계가 잘 정의되어 있는지 확실하지 않다. 고전적인 빛의 모델에서, 단일 광자는 부분적으로 "+" 채널로, 일부는 "-" 채널로 갈 수 있으며, 이는 두 채널 모두에서 동시 탐지의 가능성을 야기한다. 비록 그랭지어 등의 실험에서 이 확률은 매우 낮다는 것을 보여주었고, 실제로 0이라고 가정하는 것은 논리적이지 않다. 양자 상관관계의 정의는 결과가 항상 +1, -1 또는 0이 될 것이라는 생각에 적응한다. 클라우저와 혼의 1974년 Bell 테스트를 CHSH Bell 테스트 대신 단채널 편광기를 사용해야 하는 이유 중 하나인 다른 가능성을 포함할 뚜렷한 방법이 없다. ''CH74'' 불평등은 양자 상관관계가 아니라 단지 검출 확률에 관한 것이다.
5. 한국의 양자 기술 연구와 발전
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참조
[1]
뉴스
Sorry, Einstein. Quantum Study Suggests 'Spooky Action' Is Real.
https://www.nytimes.[...]
2015-10-21
[2]
논문
On the Einstein Podolsky Rosen Paradox
https://cds.cern.ch/[...]
[3]
논문
The Problem of Hidden Variables in Quantum Mechanics
[4]
논문
Hidden variables and the two theorems of John Bell
1993-07-01
[5]
논문
Einstein, Incompleteness, and the Epistemic View of Quantum States
https://doi.org/10.1[...]
2010-02-01
[6]
논문
Kochen-Specker contextuality
https://link.aps.org[...]
2022-12-19
[7]
논문
Realization of the Einstein-Podolsky-Rosen paradox for continuous variables
https://link.aps.org[...]
1992-06-22
[8]
논문
Reconstruction of Gaussian quantum mechanics from Liouville mechanics with an epistemic restriction
https://link.aps.org[...]
2012-07-10
[9]
논문
Quantum states with Einstein-Podolsky-Rosen correlations admitting a hidden-variable model
[10]
논문
Grothendieck's constant and local models for noisy entangled quantum states
[11]
논문
Nonsequential positive-operator-valued measurements on entangled mixed states do not always violate a Bell inequality
[12]
논문
Noise Robustness of the Nonlocality of Entangled Quantum States
2007-07-23
[13]
논문
Genuine tripartite entangled states with a local hidden-variable model
[14]
논문
Exclusion of time in the theorem of Bell
https://iopscience.i[...]
2002-03-01
[15]
논문
No time loophole in Bell's theorem: The Hess-Philipp model is nonlocal
2002-11-12
[16]
논문
The Hess-Philipp Model is Non-Local
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