맨위로가기

톨만-오펜하이머-볼코프 한계

"오늘의AI위키"는 AI 기술로 일관성 있고 체계적인 최신 지식을 제공하는 혁신 플랫폼입니다.
"오늘의AI위키"의 AI를 통해 더욱 풍부하고 폭넓은 지식 경험을 누리세요.

1. 개요

톨만-오펜하이머-볼코프 한계는 냉각된 자기 중력 물체의 질량에 대한 이론적인 상한선으로, 중성자별의 최대 질량을 결정하는 데 중요한 역할을 한다. 레프 란다우는 파울리 배타 원리를 기반으로 이 개념을 처음 제시했으며, J. 로버트 오펜하이머와 조지 볼코프는 1939년 중성자별의 한계를 계산했다. 이 한계는 중성자별의 중성자 축퇴압과 강한 상호작용에 의한 반발력의 균형에 의해 결정되며, 현재는 약 1.5에서 3.0 태양 질량 사이로 추정된다. 이 한계는 별의 진화와 블랙홀 형성에 중요한 영향을 미치며, 한계를 초과하는 질량을 가진 별은 블랙홀로 붕괴될 수 있다.

더 읽어볼만한 페이지

  • 중성자별 - 마그네타
    마그네타는 강력한 자기장을 지닌 중성자별로, 별 지진과 X선 및 감마선 폭발을 일으키며 연성 감마선 반복자나 이상 X선 펄서와 관련이 있고 초신성 폭발로 형성되는 것으로 추정된다.
  • 중성자별 - SGR 1806-20
    SGR 1806-20은 궁수자리 방향 5만 광년 거리에 위치한 마그네타로, 강력한 자기장을 가지며 1979년 감마선 폭발로 처음 발견되었고, 2004년 지구 전리층에 영향을 미치는 강력한 폭발을 일으키기도 했다.
  • 블랙홀 - 초대질량 블랙홀
    초대질량 블랙홀은 10만 태양 질량 이상으로 은하 중심에 위치하며 활동은하핵과 퀘이사의 에너지원으로 여겨지는 천체로, 사건 지평선 망원경을 통해 이미지가 최초로 포착되었고 형성 과정과 질량 한계에 대한 연구가 진행 중이다.
  • 블랙홀 - 중력붕괴
    중력 붕괴는 천문학에서는 항성이, 지질학에서는 산체나 사면 등이 자신의 중력을 이기지 못하고 붕괴하는 현상을 의미한다.
  • 천체물리학 - 천문학
    천문학은 우주 공간에서 일어나는 현상들을 연구하는 자연과학으로, 별, 행성, 은하 등을 연구하며 고대부터 발전해 왔고 현대에는 첨단 기술을 이용해 우주를 관측하고 이론적으로 탐구하는 학문이다.
  • 천체물리학 - 우주
    우주는 모든 공간과 시간, 에너지, 물질, 천체 등을 포함하며 물리 법칙의 지배를 받는 "존재의 총체"로, 천문학, 항공우주공학, 철학, 종교 등 다양한 분야에서 정의되며 빅뱅 이론으로 설명되는 기원과 진화, 암흑 물질과 암흑 에너지로 구성된 요소, 그리고 외계 생명체 가능성이 연구되는 공간이다.
톨만-오펜하이머-볼코프 한계
톨만-오펜하이머-볼코프 한계
다른 이름TOV 한계, TOV 제한
유형질량 제한
설명비회전 중성자별의 최대 질량
2~3 태양 질량
2.16 태양 질량
2.17 태양 질량
관련 주제중성자별
블랙홀
찬드라세카르 한계
항성 질량 블랙홀
상태 방정식
GW170817

2. 역사

레프 란다우는 1932년 파울리 배타 원리에 기반한 연구를 통해 차가운 자기 중력 물체의 질량에 절대적인 상한선이 있어야 한다는 아이디어를 제시했다.[6] 이후, 리처드 체이스 톨만의 연구를 바탕으로 J. 로버트 오펜하이머와 조지 볼코프가 1939년에 중성자별의 한계를 처음으로 계산했다. 이들은 중성자별의 중성자가 축퇴된 차가운 페르미 기체를 형성한다고 가정하여 약 0.7 태양 질량의 제한 질량을 얻었다.[6][7] 이는 백색 왜성에 대한 찬드라세카르 한계보다 작은 값이다.

오펜하이머와 볼코프는 "반발력의 영향, 즉 주어진 밀도에 대한 압력을 페르미 상태 방정식에 의해 주어진 값 이상으로 증가시키는 것은... 붕괴를 막는 경향이 있을 수 있다"고 언급했다.[7] 현대의 보다 현실적인 모델은 바리온 간의 강력을 고려하여 2.2 ~ 2.9 태양 질량의 한계를 예측한다.[10][11] 그러나 극도로 밀도가 높은 물질에 대한 상태 방정식이 아직 명확하게 알려져 있지 않아, 정확한 한계값은 불확실하다.

2. 1. 초기 연구 (란다우)

레프 란다우는 1932년 파울리 배타 원리를 기반으로, 차가운 자기 중력 물체의 질량에 절대적인 상한선이 존재한다는 아이디어를 제시하였다.[6] 란다우는 충분히 압축된 물질 내의 페르미온 입자가 정지 질량 기여보다 상대론적 운동 에너지 기여(RKC)가 커지는 에너지 상태로 강제된다는 것을 보였다. RKC는 양자 파장에 의해 결정되며, 이는 평균 입자 간 간격과 동일한 크기가 된다. 플랑크 단위를 사용하여, 압력과 질량 제한 공식을 유도하였다.

2. 2. 중성자별 한계 계산 (오펜하이머와 볼코프)

1939년, J. 로버트 오펜하이머와 조지 볼코프는 리처드 체이스 톨만의 연구를 활용하여 중성자별의 한계를 처음으로 계산하였다. 오펜하이머와 볼코프는 중성자별의 중성자가 축퇴된 차가운 페르미 기체를 형성한다고 가정했다. 그 결과 약 0.7 태양 질량의 제한 질량을 얻었는데,[6][7] 이는 백색 왜성에 대한 찬드라세카르 한계보다 작았다.

오펜하이머와 볼코프의 논문에서는 "반발력의 영향, 즉 주어진 밀도에 대한 압력을 페르미 상태 방정식에 의해 주어진 값 이상으로 증가시키는 것은... 붕괴를 막는 경향이 있을 수 있다"고 언급했다.[7]

2. 3. 현대적 연구 및 불확실성

바리온 간의 강력 (반발력)을 포함하는 보다 현실적인 모델은 2.2 ~ 2.9 태양 질량의 한계를 예측한다.[10][11] 극도로 밀도가 높은 물질에 대한 상태 방정식의 불확실성으로 인해 한계값은 여전히 불확실하다. 최근 관측된 가장 무거운 중성자별인 PSR J0952–0607은 2.35 태양 질량으로, 기존 예측보다 더 무겁다.[8][9]

3. 항성 진화와 톨만-오펜하이머-볼코프 한계

별의 질량이 톨만-오펜하이머-볼코프 한계 미만일 경우, 중력 압축은 강한 상호작용에 의해 매개되는 단거리 척력적인 중성자-중성자 상호작용과 중성자의 양자 축퇴압에 의해 균형을 이루어 붕괴를 막는다.[12] 질량이 한계를 넘으면 별은 더 밀도가 높은 형태로 붕괴된다. 블랙홀을 형성하거나 조성을 바꾸어 다른 방식으로 지탱될 수 있다(예를 들어, 쿼크별이 될 경우). 가설상의 더 이국적인 형태의 퇴화 물질 특성은 중성자 퇴화 물질의 특성보다 훨씬 덜 알려져 있기 때문에, 대부분의 천체물리학자들은 반대 증거가 없는 한, 한계를 넘는 중성자별은 직접 블랙홀로 붕괴된다고 가정한다.

3. 1. 항성 블랙홀의 질량

개별 별의 붕괴로 형성된 항성 블랙홀은 톨만-오펜하이머-볼코프 한계를 초과하는 질량을 가져야 한다. 이론에 따르면, 항성 진화 동안 발생하는 항성 질량 손실 때문에, 태양 금속 함량을 가진 고립된 별에서 형성된 블랙홀은 대략 10태양 질량을 넘지 않는 질량을 가질 수 있다.[13]

X-선 쌍성에서 발견되는 많은 거대 천체들은 큰 질량, 상대적인 희미함, 그리고 X-선 스펙트럼을 근거로 항성 블랙홀로 추정된다. 이러한 블랙홀 후보들은 3~20태양 질량 사이의 질량을 가질 것으로 추정된다.[14][15] LIGO는 7.5~50 태양 질량 범위의 블랙홀을 포함하는 블랙홀 합병을 감지했는데, 이러한 블랙홀 자체가 이전 합병의 결과일 가능성도 있다.

3. 2. 열, 회전 효과

오펜하이머와 볼코프의 초기 계산은 열과 회전의 영향을 고려하지 않았다. 그들은 란다우(1932)의 연구를 인용하며 온도가 107도에서도 압력은 주로 밀도에 의해 결정된다고 언급했다.[7] 그러나 실제 중성자별 형성, 합병 과정에서는 온도가 109 K 이상으로 상승할 수 있다고 추정된다.[16] 또한, 차등 회전이 존재할 때 발생하는 점성 마찰도 붕괴에 저항하는 압력의 원인이 될 수 있다.[16]

중성자별은 매우 빠른 속도로 회전할 수 있다. 예를 들어, 알려진 가장 빠른 속도로 회전하는 중성자별인 PSR J1748-2446ad는 초당 716회,[17][18] 즉 분당 43,000회 회전하며, 표면에서의 선형 속도는 빛의 속도의 약 4분의 1인 0.24c에 달한다. 별의 회전은 초신성 붕괴 과정에서 대류에 의한 열 손실을 방해하여, 회전하는 별이 블랙홀로 직접 붕괴될 가능성을 높인다.[19]

4. 톨만-오펜하이머-볼코프 한계의 응용

별의 질량이 톨만-오펜하이머-볼코프 한계 미만이면, 중력은 강한 상호작용에 의한 중성자-중성자 간의 짧은 거리에서의 척력 및 중성자의 양자 축퇴압에 의해 균형을 이루어 별의 붕괴를 막는다.[12] 만약 별의 질량이 이 한계를 넘어서면, 별은 더 높은 밀도의 형태로 붕괴한다. 이는 블랙홀을 형성하거나, 구성 물질이 변하여 다른 방식(예: 쿼크별이 될 경우 쿼크 축퇴압에 의존)으로 유지될 수 있다.[12] 하지만 가설상의 더 특이한 형태의 퇴화 물질은 중성자 퇴화 물질보다 덜 알려져 있기 때문에, 대부분의 천체 물리학자들은 반대 증거가 없는 한, 한계를 넘는 중성자별은 곧바로 블랙홀로 붕괴한다고 가정한다.

개별 별의 붕괴로 형성된 항성 블랙홀은 톨만-오펜하이머-볼코프 한계를 초과하는 질량을 가져야 한다. 이론적으로, 항성 진화 과정에서 발생하는 항성 질량 손실 때문에, 태양 금속 함량을 가진 고립된 별에서 형성된 블랙홀은 약 10태양 질량을 넘지 않는 질량을 가질 수 있다.[13] 관측적으로, X-선 쌍성 내의 많은 무거운 천체들은 큰 질량, 상대적 어두움, 그리고 X-선 스펙트럼을 근거로 항성 블랙홀로 추정된다. 이러한 블랙홀 후보들은 3~20태양 질량 정도의 질량을 갖는 것으로 추정된다.[14][15]

LIGO는 7.5~50 태양 질량 범위의 블랙홀을 포함하는 블랙홀 합병을 감지했다. 이러한 블랙홀 자체가 이전 합병의 결과였을 가능성이 있지만, 그럴 가능성은 낮다.

오펜하이머와 볼코프는 열의 영향을 무시했지만,[7] 중성자별, 합병 및 이중 강착의 형성이 진행되는 동안 온도가 109 K 이상까지 도달할 수 있다고 추정되었다.[16] 중성자별의 열원이자 붕괴 저항 압력의 또 다른 원천은 '차등 회전이 존재할 때의 점성 마찰'이다.[16]

오펜하이머와 볼코프의 중성자별 질량 한계 계산은 중성자별의 회전을 고려하지 않았지만, 현재는 중성자별이 오펜하이머와 볼코프 시대에 알려진 것보다 훨씬 더 빠른 속도로 회전할 수 있다는 것을 알고 있다. 알려진 가장 빠르게 회전하는 중성자별은 PSR J1748-2446ad로, 초당 716회[17][18] (분당 43,000회) 회전하며, 표면의 선형(접선) 속도는 약 0.24c(빛의 속도의 거의 4분의 1)이다. 별의 회전은 초신성 붕괴 동안 대류에 의한 열 손실을 방해하므로 회전하는 별은 직접 붕괴되어 블랙홀을 형성할 가능성이 더 높다.[19]

5. 질량 간극 내 천체 목록

이 목록은 중성자별, 블랙홀, 쿼크별 또는 기타 이국적인 천체일 수 있는 천체들을 포함한다. 이러한 천체들은 질량 또는 관측 데이터의 불확실성으로 인해 최소 질량 블랙홀 목록과는 별개로 분류된다.[20][21][22][23][24][25][26][27][28][29][30][31]

5. 1. 목록

이름질량
(<)
거리
(광년)
동반 등급질량 결정 방법비고참고 문헌
GW170817 잔해144,000,000LIGO 및 Virgo 간섭계의 중력파 데이터, 중성자별 합병.NGC 4993 내. 합병 후 5–10초 만에 블랙홀로 붕괴되었을 가능성이 있음.[20]
SS 43318,000 ± 700A7Ib최초로 발견된 마이크로퀘이사 시스템. 블랙홀에서는 전형적이지 않지만 자기장이 있는 것으로 확인되었지만, 이는 조산원반의 자기장일 수 있으며, 컴팩트 천체의 자기장은 아닐 수 있음.[21][22][23]
LB-1약 7,000Be star/껍질 벗겨진 헬륨별처음에 쌍불안정성 질량 간극에서 첫 번째 블랙홀로 생각되었음.[24][25]
Cygnus X-324,100 ± 3,600WN4-6동반성의 근적외선 분광법 및 대기 모델 피팅.마이크로퀘이사 시스템. Cyg X-3의 스펙트럼과 전형적인 강착 BH 사이의 주요 차이점은 동반성의 특성으로 설명할 수 있음.[26][27]
LS I +61 3037,000B0Ve동반성의 분광학적 방사 속도 측정.마이크로퀘이사 시스템. 블랙홀에 전형적인 스펙트럼을 가지고 있지만, LS_2883 및 HESS J0632+057, 그리고 신비한 천체 LS 5039와 유사한 HE 및 VHE 감마선을 방출함.[28][29]
LS 50398,200 ± 300O(f)N6.5V동반성의 중간 분산 분광법 및 대기 모델 피팅.마이크로퀘이사 시스템. 가능한 최소 질량만 블랙홀이 아닌 것으로 허용됨.[30]
GRO J0422+32/V518 페르세이8,500M4.5V광도 광도 곡선 모델링.SXT 시스템. 가능한 최소 질량에 가까울 때만 블랙홀이 아닌 것으로 허용됨.[31]


6. 최소 질량 블랙홀 목록

별 블랙홀도 참고

이 내용은 트랜스클루전을 통해 가장 질량이 작은 블랙홀 목록에서 가져온 것이다.

참조

[1] 논문 The Maximum Mass of a Neutron Star 1996
[2] 논문 The Maximum Mass of a Neutron Star 1996-08-11
[3] 논문 GW170817 Most Likely Made a Black Hole 2018-05-31
[4] 논문 A weight limit emerges for neutron stars 2018-02-16
[5] 논문 Using Gravitational-wave Observations and Quasi-universal Relations to Constrain the Maximum Mass of Neutron Stars 2018-01-09
[6] 논문 Static Solutions of Einstein's Field Equations for Spheres of Fluid https://resolver.cal[...] 1939
[7] 논문 On Massive Neutron Cores 1939
[8] 논문 PSR J0952−0607: The Fastest and Heaviest Known Galactic Neutron Star 2022-08-01
[9] 웹사이트 The heaviest neutron star on record is 2.35 times the mass of the sun https://www.sciencen[...] 2024-01-04
[10] 웹사이트 The Surprising Reason Why Neutron Stars Don't All Collapse To Form Black Holes https://www.forbes.c[...] 2024-01-04
[11] 논문 The pressure distribution inside the proton https://www.nature.c[...] 2019-05-05
[12] 논문 Mechanisms, Models and Laws in Understanding Supernovae 2019
[13] 논문 The Evolution and Explosion of Massive Stars 2002
[14] arXiv Black Hole Binaries 2003
[15] 논문 Observational Evidence for Stellar-Mass Black Holes 2006
[16] 논문 Thermal emission of neutron stars with internal heaters http://academic.oup.[...] 2014-08-21
[17] 논문 A Radio Pulsar Spinning at 716 Hz 2006-03-31
[18] 웹사이트 SkyandTelescope.com – News from Sky & Telescope – Spinning Pulsar Smashes Record http://www.skyandtel[...] 2024-01-05
[19] 논문 Core-Collapse Simulations of Rotating Stars https://iopscience.i[...] 2000-10
[20] 논문 Observational evidence for extended emission to GW 170817 2019-01
[21] 논문 Observational Manifestations of Precession of Accretion Disk in the SS 433 Binary System
[22] 논문 Very-high-energy particle acceleration powered by the jets of the microquasar SS 433
[23] 뉴스 Scientists discover new nursery for superpowered photons http://www.spacedail[...] 2018-10-04
[24] 논문 A wide star–black-hole binary system from radial-velocity measurements 2019-11-27
[25] Letter to the Editor A stripped helium star in the potential black hole binary LB-1 2020-01
[26] 논문 Gemini/GNIRS infrared spectroscopy of the Wolf-Rayet stellar wind in Cygnus X-3
[27] 논문 Cyg X-3: A low-mass black hole or a neutron star
[28] 논문 The black hole candidate LS I +61°0303
[29] 논문 Variable Very-High-Energy Gamma-Ray Emission from the Microquasar LS I +61 303
[30] 논문 A possible black hole in the γ-ray microquasar LS 5039
[31] 논문 GRO J0422+32: The Lowest Mass Black Hole?
[32] 저널 Peering into the Dark Side: Magnesium Lines Establish a Massive Neutron Star in PSR J2215+5135
[33] 저널 Relativistic Shapiro delay measurements of an extremely massive millisecond pulsar
[34] 웹인용 Record breaker: Astronomers find the most massive neutron star known https://www.syfy.com[...] 2019-09-19
[35] 저널 The Maximum Mass of a Neutron Star https://archive.org/[...] 1996
[36] 저널 A weight limit emerges for neutron stars 2018-02-16
[37] 저널 Using Gravitational-wave Observations and Quasi-universal Relations to Constrain the Maximum Mass of Neutron Stars 2018-01-09



본 사이트는 AI가 위키백과와 뉴스 기사,정부 간행물,학술 논문등을 바탕으로 정보를 가공하여 제공하는 백과사전형 서비스입니다.
모든 문서는 AI에 의해 자동 생성되며, CC BY-SA 4.0 라이선스에 따라 이용할 수 있습니다.
하지만, 위키백과나 뉴스 기사 자체에 오류, 부정확한 정보, 또는 가짜 뉴스가 포함될 수 있으며, AI는 이러한 내용을 완벽하게 걸러내지 못할 수 있습니다.
따라서 제공되는 정보에 일부 오류나 편향이 있을 수 있으므로, 중요한 정보는 반드시 다른 출처를 통해 교차 검증하시기 바랍니다.

문의하기 : help@durumis.com