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점근거성열

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1. 개요

점근거성열은 별의 진화 단계 중 하나로, 별의 중심핵에서 수소가 고갈된 후 헬륨 핵융합이 시작되면서 팽창하고 냉각되어 적색거성가지에서 점근거성열로 진입하는 단계를 의미한다. 점근거성열 단계의 별은 헬륨 껍질 연소와 열맥동을 겪으며, 질량 손실과 화학적 변화를 겪는다. 점근거성열 단계 이후에는 백색왜성이 되거나, 후기 열맥동을 거쳐 다시 백색왜성이 된다. 점근거성열은 별 주위 외피층을 형성하며, 우주 먼지와 메이저 방출의 장소로도 알려져 있다.

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점근거성열
천문학적 특성
별자리해당 없음
분광형K에서 M형
질량0.6 ~ 10 태양 질량 (M☉)
반지름10 ~ 1000 태양 반지름 (R☉)
광도100 ~ 수천 태양 광도 (L☉)
표면 온도2,200 ~ 3,200 K
진화 단계
이전 단계적색 거성 가지
다음 단계행성상 성운 및 백색 왜성
특징
비활성 탄소-산소 핵
핵 바깥층헬륨 연소 껍질 및 수소 연소 껍질
열맥동경험할 수 있음
항성풍강한 항성풍 발생
S-형 별일부는 S-형 별로 분류됨

2. 항성 진화

별의 중심핵에서 핵융합을 통해 수소가 고갈되면, 중심핵은 중력에 의해 수축하면서 온도가 올라간다. 이 열로 인해 별의 바깥층은 크게 팽창하고 표면 온도는 내려가면서, 별은 HR 도표 상에서 오른쪽 위로 이동하여 적색거성이 된다.[2] 이 과정에서 별의 광도는 크게 증가한다.

중심핵의 온도가 약 3억 K에 도달하면, 헬륨 핵융합이 시작된다.[2] 헬륨 연소가 시작되면 별의 팽창과 광도 증가는 잠시 멈추고, 별은 HR 도표 상에서 왼쪽 아래 방향으로 이동한다. 이 단계에 있는 별들은 질량과 중원소 함량에 따라 수평가지 (종족 II 별), 적색군 (종족 I 별), 또는 약 2.3 태양 질량보다 질량이 큰 별의 경우 청색 고리 등에 위치하게 된다.[3]

중심핵에서 헬륨마저 모두 소진되면, 별은 다시 HR 도표 상에서 오른쪽 위로 이동하기 시작한다. 즉, 다시 팽창하며 표면 온도는 낮아지고 광도는 증가한다. 이 새로운 진화 경로는 이전에 지나왔던 적색거성가지와 거의 나란한 경로를 따르기 때문에 점근거성가지(''Asymptotic Giant Branch'', AGB)라고 불린다. 이 단계에 있는 별을 점근거성열(AGB) 별이라고 하며, 일반적으로 적색거성가지 단계의 별보다 더 밝다.[3]

2. 1. 주계열에서 점근거성열로

별의 중심핵에서 핵융합을 통해 수소가 모두 소진되면, 별은 주계열 단계를 벗어나 새로운 진화 단계로 접어든다. 수소 핵융합이 멈춘 중심핵은 자체 중력으로 수축하며 온도가 상승한다. 이 열로 인해 중심핵 주변의 수소 껍질에서 새로운 핵융합 반응(수소 껍질 연소)이 시작된다.[2] 이 과정에서 중심핵은 전자 축퇴압으로 붕괴를 막으며 버티고, 수소 껍질 연소로 생성된 헬륨이 더해지면서 중심핵의 질량은 계속 증가하고 온도는 더욱 높아진다.

태양과 같은 별이 중심부 헬륨 고갈 후 수평 가지에서 점근거성열로 이동


5 태양 질량의 별이 중심부에서 헬륨이 고갈되면 청색 고리를 거쳐 점근거성열로 이동


수소 껍질 연소로 인해 발생하는 에너지로 별의 바깥층(외피)은 크게 팽창하고 표면 온도는 낮아진다. 이로 인해 별은 광도가 크게 증가하며 HR 도표 상에서 오른쪽 위, 즉 적색거성 영역으로 이동한다. 이 단계를 적색거성가지(RGB, Red Giant Branch)라고 부른다. 이 단계에서는 핵에서 생성된 물질 일부가 대류를 통해 별의 외층으로 섞여 올라오는 '드레징 업' 현상이 발생하며, 이로 인해 별 표면의 스펙트럼에서 핵융합 생성물의 흔적을 관측할 수 있다.

중심핵의 수축이 계속되어 온도가 약 1억 K에 도달하면, 중심핵에서 삼중 알파 과정을 통한 헬륨 핵융합이 폭발적으로 시작되는데, 이를 헬륨 섬광이라고 부른다. 헬륨 섬광 이후, 또는 질량이 큰 별의 경우 점진적으로, 중심핵의 온도가 약 3억 K에 이르면 안정적인 헬륨 핵융합 단계에 들어선다.[2] 헬륨 핵융합이 시작되면 별의 중심핵은 더 이상 수축하지 않고, 별 전체는 약간 수축하며 표면 온도가 다시 상승한다. 이로 인해 별은 HR 도표 상에서 왼쪽 또는 왼쪽 아래로 이동한다. 이러한 별들은 종족 II 별의 경우 수평가지에, 종족 I 별의 경우 레드 클럼프에 위치하게 된다. 약 2.3 태양 질량보다 무거운 별들은 이 단계에서 청색 고리를 거치기도 한다.[3]

중심핵에서 헬륨마저 모두 소진되면 헬륨 핵융합이 멈추고, 탄소와 산소로 이루어진 중심핵은 다시 수축하기 시작한다. 이 수축열로 인해 헬륨 껍질과 그 바깥의 수소 껍질에서 핵융합이 일어나며, 별은 다시 팽창하고 표면 온도는 낮아지면서 광도가 증가한다. 별은 HR 도표 상에서 다시 오른쪽 위로 이동하는데, 이 경로는 이전에 지나왔던 적색거성가지와 거의 나란하다. 이 때문에 이 단계를 점근거성열(AGB, Asymptotic Giant Branch)이라고 부르며, 이 단계에 있는 별을 AGB 별이라고 한다. AGB 별은 적색거성가지 단계의 별보다 더 밝은 경향이 있다.[3]

2. 2. 점근거성열 단계



TP-AGB에서의 태양 질량의 2배인 별의 진화


별 중심핵에서의 헬륨 핵융합이 끝나면, 별은 HR도 상에서 다시 오른쪽 위로 이동하며 냉각되고 팽창하여 광도가 증가한다. 이 경로는 이전에 적색거성가지(RGB)에 도달했을 때와 거의 같은 경로를 따르기 때문에 점근거성가지(''Asymptotic Giant Branch'', AGB)라고 불린다. 다만, 점근거성가지 단계의 별은 적색거성가지의 끝에서보다 더 밝다. 이 단계에 있는 별을 점근거성열(AGB) 별이라고 한다.[3]

점근거성열 단계는 크게 초기 점근거성열(E-AGB, Early AGB) 단계와 열맥동 점근거성열(TP-AGB, Thermally Pulsing AGB) 단계로 나뉜다.

=== 초기 점근거성열 (E-AGB) ===

E-AGB 단계에서 별의 주된 에너지원은 주로 탄소산소로 이루어진 중심핵 주변의 껍질에서 일어나는 헬륨 핵융합이다. 이 단계에서 별은 다시 크게 팽창하여 적색거성이 되며, 반지름은 1 천문단위 (약 215 R)에 이를 정도로 커질 수 있다.[3] II형 별의 경우 수평가지에서, I형 별의 경우 적색군에서 이 단계로 진입한다. 태양 질량의 약 2.3배보다 질량이 큰 별은 청색 고리를 거쳐 AGB 단계로 진입할 수도 있다.[3]

=== 열맥동 점근거성열 (TP-AGB) ===

헬륨 껍질의 연료가 고갈되면 TP-AGB 단계가 시작된다. 이제 별은 헬륨 껍질 바로 바깥의 얇은 껍질에서 일어나는 수소 핵융합으로부터 에너지를 얻는다. 이 수소 껍질 연소는 안쪽의 헬륨 껍질을 매우 얇은 층으로 제한하여 안정적인 헬륨 융합을 막는다.[3]

그러나 약 1만 년에서 10만 년의 기간 동안 수소 껍질 연소로 생성된 헬륨이 아래쪽 헬륨 껍질에 다시 쌓이게 되고, 결국 헬륨 껍질이 폭발적으로 점화되는 현상이 발생한다. 이를 헬륨 껍질 섬광 또는 열맥동(thermal pulse)이라고 부른다.[3] 헬륨 껍질 섬광이 일어나는 동안 방출되는 에너지는 별 전체의 광도보다 수천 배나 클 수 있지만, 이 밝기는 불과 몇 년 만에 지수적으로 감소한다. 헬륨 껍질 섬광은 별을 급격히 팽창시키고 냉각시켜 일시적으로 수소 껍질 연소를 멈추게 하며, 수소 껍질과 헬륨 껍질 사이 영역에 강한 대류를 일으킨다.[3] 헬륨 껍질 연소가 수소 껍질 영역에 가까워지면 온도가 다시 상승하여 수소 핵융합이 재점화되고, 헬륨이 다시 축적되면서 주기가 반복된다. 헬륨 껍질 섬광으로 인한 짧지만 큰 광도 증가는 별의 겉보기 밝기를 수백 년 동안 10분의 수 등급 정도 증가시키는데, 이는 AGB 별에서 흔히 관측되는 수십 일에서 수백 일 주기의 밝기 변동과는 다른 현상이다.[4]

==== 끌어올림 (Dredge-up) ====

수백 년 동안 지속되는 열맥동(헬륨 껍질 섬광) 기간 동안, 중심핵 영역에서 핵융합으로 생성된 물질이 대류에 의해 별의 바깥층으로 섞여 올라와 표면의 화학 조성을 변화시킨다. 이 과정을 끌어올림(준설)(dredge-up)이라고 부른다. 열맥동 이후에 발생하는 준설은 일반적으로 세번째 준설이라고 불린다. 이는 적색거성가지에서 발생하는 첫번째 준설과 E-AGB 단계에서 발생할 수 있는 두번째 준설 이후에 일어나기 때문이다 (경우에 따라 두번째 준설은 일어나지 않을 수도 있다).[5][6] 열맥동은 처음 몇 번 이후 그 강도가 급격히 증가하므로, 세번째 준설은 핵에서 생성된 무거운 원소들을 표면으로 가장 효과적으로 운반하는 과정으로 여겨진다.[5][6]

이러한 준설 과정을 통해 AGB 별의 스펙트럼에서는 중성자 포획 과정 중 하나인 S-과정을 통해 생성된 무거운 원소들이 관측될 수 있으며, 별은 S형 별로 보이게 된다. 준설이 매우 강력하게 일어나 별 표면의 탄소 양이 산소 양보다 많아지면, 별은 탄소별이 된다.[5][6]

==== 질량 손실과 변광 ====

AGB 별들은 일반적으로 장주기 변광성이며, 강한 항성풍을 통해 많은 양의 질량을 잃는다. 별은 AGB 단계 동안 자신의 초기 질량의 50%에서 70%에 해당하는 질량을 잃을 수 있다.[8] 질량 손실률은 보통 연간 10−8 M에서 10−5 M 사이이며, 때로는 연간 10−4 M에 이르기도 한다.[9] 항성풍의 속도는 일반적으로 5 km/s에서 30 km/s 정도이다.[10] 특히 M형 AGB 별의 경우, 항성풍은 마이크론 크기의 먼지 입자에 의해 효율적으로 가속된다.[7] 열맥동은 질량 손실률을 더욱 높이는 기간을 유발하며, 이로 인해 별 주위에 분리된 물질 껍질이 형성될 수 있다.

2. 3. 점근거성열 이후의 진화

점근거성열 단계를 마친 별 중 약 4분의 1은 '회생' 과정을 겪는다. 이 별들은 탄소-산소로 이루어진 중심핵 주위를 헬륨 껍질과 그 바깥의 수소 껍질이 둘러싸고 있는 구조를 가진다. 어떤 이유로 헬륨 껍질이 다시 점화되어 열맥동을 일으키면, 별은 잠시 점근거성열 단계와 유사한 상태로 되돌아간다. 이때 별은 수소가 거의 없는, 헬륨 연소를 주로 하는 천체가 된다.[33][25][30] 이러한 열맥동이 발생할 때, 별에 여전히 수소 연소 껍질이 남아있으면 '후기 열맥동'이라 부르고, 수소 연소 껍질이 이미 사라진 상태라면 '극말기 열맥동'이라고 구분한다.[32][24][29]

회생한 별의 외부 대기에서는 강한 항성풍이 불어나오며, 별은 헤르츠스프룽-러셀 도표 상에서 다시 한번 진화 경로를 따라 이동한다. 하지만 이 회생 단계는 약 200년 정도로 매우 짧게 지속되며, 이후 별은 최종적으로 백색왜성 단계로 진입하게 된다.[33][25][30] 관측상으로 후기 열맥동 단계의 별은 자신이 방출하여 만들어진 행성상 성운 중심에 위치하며, 울프-레이에 별과 매우 유사하게 보인다.[33][25][30] 사쿠라이의 천체나 FG 사지타에와 같은 별들이 실제로 이 짧은 회생 단계를 거치며 빠르게 진화하는 모습이 관측된 바 있다.

3. 점근거성 주위 외피층

AGB 별은 질량 손실 과정에서 많은 양의 물질을 항성풍 형태로 방출하며, 이로 인해 별 주위에는 거대한 별주위외피층(CSE, Circumstellar envelope)이 형성된다.[8] AGB 별의 평균 수명이 약 1 백만 년이고 항성풍의 속도가 대략 10km/s임을 고려하면, CSE의 최대 크기는 약 30 광년에 이를 수 있다.[11] 이는 항성풍 물질이 주변 성간물질과 섞이기 시작하는 최대 거리로 추정된다.

이 별주위외피층은 우주 먼지가 생성되는 중요한 장소로 여겨진다.[14] 또한, 미라형 변광성이나 OH/IR 별과 같은 AGB 별의 항성풍에서는 SiO, H2O, OH 같은 분자들이 강한 메이저 방출을 보이기도 한다.[15][16][17]

시간이 지나 별이 외피층의 거의 대부분을 잃고 중심핵만 남게 되면, 짧은 수명의 전행성상 성운 단계를 거쳐 진화한다. AGB 별이 방출한 외피층은 최종적으로 행성상 성운을 형성하게 된다.[21]

3. 1. 별주위외피층의 구조와 화학 조성

AGB 별은 질량 손실을 통해 많은 물질을 방출하며, 이는 별 주위에 광범위한 별주위외피층(CSE, Circumstellar envelope)을 형성한다.[8] AGB 별의 평균 수명이 약 1 백만 년이고 항성풍의 속도가 대략 10km/s라고 가정하면, CSE의 최대 크기는 약 30 광년 (대략 300000000000000km)에 이를 수 있다.[11] 이는 항성풍 물질이 성간물질과 섞이기 시작하는 최대 거리로 추정된다.

CSE의 온도는 별의 광구 (온도 약 2,000,000–3,000,000)에서 멀어짐에 따라 감소한다.[13] CSE 내부의 화학적 상태는 별로부터의 거리에 따라 다음과 같은 구역으로 나눌 수 있다.[13]

  • '''광구''': 국소 열역학적 평형 상태의 화학 반응이 우세하다.
  • '''맥동하는 별의 껍질''': 별의 맥동에 의한 충격파가 화학 반응에 영향을 미친다.
  • '''먼지 형성대''': 온도가 충분히 낮아져 우주 먼지가 형성되는 영역이다. 이곳에서 (Fe), 규소(Si), 마그네슘(Mg)과 같은 내화성 원소들이 기체 상태에서 응축하여 먼지 입자를 형성한다.[14] 새로 형성된 먼지는 표면에서 촉매 역할을 하여 추가적인 화학 반응을 돕는다.[14] AGB 별의 항성풍은 우주 먼지의 주요 생성 장소 중 하나로 여겨진다.[14]
  • '''화학적 평온대''': 먼지 형성이 완료되고 화학 반응 속도가 느려지는 영역이다.
  • '''성간 자외선 복사 및 광해리 영역''': 별에서 약 500000000000km 이상 떨어진 외부 영역에서는 성간 자외선 복사의 영향으로 분자들이 광해리되고 가스가 부분적으로 이온화되어, 이온-분자 반응 등 복잡한 화학 반응이 일어난다.[11][12]


별의 대기 조성이 산소가 풍부한지 혹은 탄소가 풍부한지는 CSE의 화학적 특성에 결정적인 영향을 미친다. 대기 중 탄소와 산소 원자 중 상대적으로 더 적은 쪽이 일산화 탄소(CO) 분자를 형성하는 데 우선적으로 사용되며, 남은 원소가 먼지나 다른 분자의 조성을 결정한다. 예를 들어, 산소가 풍부한 별(C/O < 1)의 CSE에서는 규산염과 같은 산화물 기반의 먼지가 주로 형성되는 반면, 탄소별(C/O > 1)에서는 탄화 규소(SiC)나 탄소 기반의 먼지가 주로 형성된다.[13]

AGB 별의 항성풍에서는 특정 분자들이 강한 메이저 방출을 보이기도 한다.[15] 관측되는 주요 메이저 분자는 다음과 같다.[15][16][17][18][19]

AGB 별에서 생성된 광물 입자 중 일부는 항성풍에 의해 태양계 형성 초기에 운반되어 운석 등에서 태양전 입자 형태로 발견된다. 이 입자들은 AGB 별에서 직접 온 물리적 샘플로서, 특히 1~3 태양 질량을 가진 탄소별에서 유래한 탄화 규소(SiC) 입자는 별의 진화 과정과 초기 태양계의 화학적 환경에 대한 중요한 정보를 제공한다.[22][23]

3. 2. 초점근거성

점근거성(AGB)으로 진화할 수 있는 질량 상한선에 가까운 별들을 초점근거성(Super-AGB star)이라고 부른다. 이들의 초기 질량은 대략 태양 질량의 7~8배에서 10~12배 사이이다.[27] 이 별들은 헬륨보다 무거운 원소를 핵융합하는 초거성으로 넘어가는 중간 단계에 해당한다.

삼중알파과정을 통해 탄소가 만들어지는 동안, 산소뿐만 아니라 마그네슘, 네온, 그리고 더 무거운 원소들도 일부 생성된다. 초점근거성은 부분적으로 축퇴된 탄소-산소 핵을 가지게 되는데, 이 핵은 탄소를 태울(핵융합할) 수 있을 만큼 충분히 뜨거워질 수 있다. 이때 헬륨섬광과 유사한 '탄소 섬광'이 발생하기도 한다. 이 질량대의 별에서는 '두 번째 준설'(second dredge-up) 과정이 매우 활발하게 일어나며, 이 과정은 핵의 크기가 더 무거운 초거성에서 일어나는 네온 연소에 필요한 수준까지 커지는 것을 막는다. 더 가벼운 점근거성에 비해 열맥동(thermal pulse)과 '세 번째 준설'(third dredge-up)의 규모는 작아지는 반면, 열맥동이 발생하는 빈도는 훨씬 잦아진다.

초점근거성의 최종 운명은 대부분 산소-네온 백색왜성이 되는 것이다. 하지만 초기 질량이 이 범위에서 비교적 높은 일부 별들은 전자 포획 과정을 거쳐 핵붕괴 초신성으로 폭발할 수도 있다.[28] 초점근거성은 질량이 더 큰 초거성보다 훨씬 흔하기 때문에, 실제로 관측되는 초신성 중 상당 부분을 차지할 가능성이 있다. 따라서 이러한 유형의 초신성을 관측하는 것은 아직 이론에 많이 의존하고 있는 초점근거성 진화 모델을 검증하는 데 매우 중요한 역할을 한다.

참조

[1] 간행물 Nucleosynthesis in AGB Stars
[2] 논문 Stellar Evolution.VI. Evolution from the Main Sequence to the Red-Giant Branch for Stars of Mass 1 {{Solar mass}}, 1.25 {{Solar mass}}, and 1.5  {{Solar mass}}
[3] 논문 Evolution of low- and intermediate-mass stars to the end of the asymptotic giant branch with mass loss
[4] 논문 Evolution of asymptotic giant branch stars. II. Optical to far-infrared isochrones with improved TP-AGB models
[5] 논문 Evolution and Nucleosynthesis in Low-Mass Asymptotic Giant Branch Stars. II. Neutron Capture and thes-Process
[6] 논문 On the third dredge-up phenomenon in asymptotic giant branch stars
[7] 웹사이트 Winds of M-type AGB stars driven by micron-sized grains https://www.aanda.or[...] 2008-11-01
[8] 논문 Long Secondary Periods in Pulsating Asymptotic Giant Branch Stars: An Investigation of Their Origin
[9] 웹사이트 Mass loss of stars on the asymptotic giant branch 2018-01-09
[10] 웹사이트 Explaining the winds of AGB stars: Recent progress https://arxiv.org/ab[...] 2020-11
[11] 서적 Mass Loss from Red Giants (Morris & Zuckerman Eds) https://www.springer[...] Springer 2020-11-21
[12] 논문 Circumstellar envelopes and Asymptotic Giant Branch stars
[13] 논문 Circumstellar envelope manifestations in the optical spectra of evolved stars
[14] 논문 Massive-Star Supernovae as Major Dust Factories
[15] 논문 H2O Maser Observations of Candidate Post-AGB Stars and Discovery of Three High-Velocity Water Sources
[16] 논문 Submillimeter and millimeter masers
[17] 논문 High-J v=0 SiS maser emission in IRC+10216: A new case of infrared overlaps
[18] 논문 A submillimeter HCN laser in IRC+10216
[19] 논문 Detection of a second, strong submillimeter HCN laser line towards carbon stars
[20] 논문 Catalogue of late-type stars with OH, H2O or SiO maser emission
[21] 논문 The Elemental Abundances in Bare Planetary Nebula Central Stars and the Shell Burning in AGB Stars
[22] 논문 1.4 – Presolar Grains 2014-01-01
[23] 논문 Asymptotic Giant Branch Evolution and Beyond 1983-09
[24] 간행물 The final helium flash object V4334 Sgr (Sakurai's Object) – an overview Astronomical Society of the Pacific
[25] 서적 Asteroseismology https://archive.org/[...] Springer 2010
[26] 논문 Mapping circumstellar magnetic fields of late-type evolved stars with the Goldreich-Kylafis effect: CARMA observations at $\lambda 1.3$ mm of R Crt and R Leo 2020-07
[27] 논문 Evolution of massive AGB stars
[28] 논문 Exploring the divisions and overlap between AGB and super-AGB stars and supernovae
[29] 서적 Observational aspects of pulsating B and A stars: proceedings of a workshop Astronomical Society of the Pacific 2001-07-24
[30] 서적 Asteroseismology Springer
[31] 문서 Nucleosynthesis in AGB Stars IAU Symposium on AGB Stars 1998
[32] 서적 Observational aspects of pulsating B and A stars: proceedings of a workshop Astronomical Society of the Pacific 2001-07-24
[33] 서적 Asteroseismology Springer



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