놈 (수학)
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2. 정의
놈(nome)은 타원 함수와 모듈러 형식 을 설명하는 값으로 자주 사용된다. 타원 놈은 다음과 같이 정의된다. :q(x) = \exp\bigl[-\pi\,K(\sqrt{1 - x^2})\,K(x)^{-1}\bigr] 여기서 K(x) 는 제1종 완전 타원 적분으로 다음과 같이 정의된다. :K(\varepsilon) = \int_{0}^{\pi/2} \frac{1}{\sqrt{1 - \varepsilon^2 \sin(\varphi)^2}} \,\mathrm{d}\varphi = \int_{0}^{1} \frac{2}{\sqrt{(w^2 + 1)^2 - 4\,\varepsilon^2 w^2}} \,\mathrm{d}w 놈 함수는 다음과 같이 표현할 수도 있다. :q =\mathrm{e}^{-{\pi K'/K}} =\mathrm{e}^ \pi\omega_2/\omega_1} =\mathrm{e}^ \pi \tau} \, 여기서 K 와 iK' 는 사분 주기, \omega_1 과 \omega_2 는 기본 주기 쌍, \tau=\frac{iK'}{K}=\frac{\omega_2}{\omega_1} 는 반 주기 비이다.0일 때, 놈과 관련된 각 변수(사분 주기, 반 주기, 반 주기 비)는 서로를 고유하게 결정한다. 즉, 이들 사이의 변환은 일대일 대응이며, 역변환이 가능하다. 사분 주기 K 와 iK' 는 주로 야코비 타원 함수에서, 반 주기 \omega_1 과 \omega_2 는 바이어슈트라스 타원 함수에서 사용된다.
2. 1. 보조 놈
함수 \tau = \frac{i K'}{K} = \frac{\omega_2}{\omega_1} 은 종종 타원 함수의 두 절반주기(반기) \omega_1 과 \omega_2 의 비율이므로 반주기 비율이라고도 한다. 보완적인 n1 은 다음과 같이 주어진다. :q_1=e^{-\frac{\pi K}{K'}} 그러나 일부 출처는 관습에 따라 다음을 그대로 사용하기도 한다. q=e^{2\rm{i} \pi \tau} 또는 q=e^{2\rm{i} \pi z} 놈(nome)에 대한 추가 정의 및 관계에 대해서는 분기(1/4 주기) 및 타원 적분 에 대한 항목을 참조할 수 있다.
3. 타원 적분과의 관계
놈(nome)은 타원 함수와 모듈러 형식을 설명하는 값으로 자주 사용된다. 사분 주기가 타원 계수 k 의 함수이므로 함수로 간주할 수도 있다. :q(k) = \mathrm{e}^{-\pi K'(k)/K(k)} . 보조 놈 q_1 는 다음과 같이 주어진다. :q_1(k) = \mathrm{e}^{-\pi K(k)/K'(k)}. \, 때때로 놈의 ''제곱''에 대해 q=\mathrm{e}^ \pi \tau} 표기법이 사용된다. 언급된 함수 K 와 K' 는 제1종 완전 타원 적분 이라고 한다. 다음과 같이 정의된다. :K(x) = \int_0^{\pi/2} \frac{1}{\sqrt{1 - x^2\sin(\varphi)^2}} \,\mathrm{d}\varphi = \int_0^1 \frac{2}{\sqrt{(y^2+1)^2 - 4x^2y^2}} \mathrm{d}y :K'(x) = K(\sqrt{1 - x^2}) = \int_0^{\pi/2} \frac{1}{\sqrt{1 - (1 - x^2)\sin(\varphi)^2}} \,\mathrm{d}\varphi 놈 함수는 제1종 및 제2종 완전 타원 적분의 정의에 사용될 수 있다. :K(\varepsilon) = \tfrac{1}{2}\pi\,\vartheta_{00}[q(\varepsilon)]^2 :E(\varepsilon) = 2\pi q(\varepsilon)\,\vartheta_{00}'[q(\varepsilon)]\vartheta_{00}[q(\varepsilon)]^{-3} + \tfrac{1}{2}\pi(1 - \varepsilon^2)\,\vartheta_{00}[q(\varepsilon)]^2 이 경우, 지수 위치의 대시는 소위 세타 제로 값 함수의 도함수를 나타낸다. :\vartheta_{00}'(x) = \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x}\,\vartheta_{00}(x) = 2 + \sum_{n = 1}^{\infty} 2(n + 1)^2 x^{n(n+2)}
4. 무한 급수 표현
놈 함수는 리하르트 데데킨트 에 의해 연구되었으며, 데데킨트 에타 함수 이론의 기초를 형성한다. 또한, 카를 구스타프 야코비 의 세타 함수에서 놈은 산술 기하 평균 의 대수적 조합과 제1종 완전 타원 적분 에 할당된 가로좌표이다. 놈 함수는 다음과 같은 무한 급수로 표현될 수 있다. [8] :\sum_{n = 1}^{\infty} q(x)^{n^2} = \tfrac{1}{2}\vartheta_{00}[q(x)] - \tfrac{1}{2} = \tfrac{1}{2}\sqrt{2\pi^{-1}K(x)} - \tfrac{1}{2} = \tfrac{1}{2}\operatorname{agm}(1-x;1+x)^{-1/2} - \tfrac{1}{2} :\sum_{n = 1}^{\infty} q(x)^{(2n-1)^2} = \tfrac{1}{4}\vartheta_{00}[q(x)] - \tfrac{1}{4}\vartheta_{01}[q(x)] = \tfrac{1}{4}(1-\sqrt[4]{1-x^2})\sqrt{2\pi^{-1}K(x)} :\sum_{n = 1}^{\infty} \frac{2q(x)^{n}}{q(x)^{2n} + 1} = \tfrac{1}{2}\vartheta_{00}[q(x)]^2 - \tfrac{1}{2} = \pi^{-1}K(x) - \tfrac{1}{2} :\sum_{n = 1}^{\infty} \frac{2q(x)^{2n-1}}{q(x)^{4n-2} + 1} = \tfrac{1}{4}\vartheta_{00}[q(x)]^2 - \tfrac{1}{4}\vartheta_{01}[q(x)]^2 = \tfrac{1}{2}(1-\sqrt{1-x^2})\,\pi^{-1}K(x) :\sum_{n = 1}^{\infty} n^2 q(x)^{n^2} = 2^{-1/2}\pi^{-5/2}K(x)^{3/2}[E(x)-(1-x^2)K(x)] :\sum_{n = 1}^{\infty} \biggl[\frac{2q(x)^{n}}{1 + q(x)^{2n}}\biggr]^2 = 2\pi^{-2}E(x)K(x) - \tfrac{1}{2} :\sum_{n = 1}^{\infty} \biggl[\frac{2q(x)^{n}}{1 - q(x)^{2n}}\biggr]^2 = \tfrac{2}{3}\pi^{-2}(2 - x^2)K(x)^2 - 2\pi^{-2}K(x)E(x) + \tfrac{1}{6} 여기서 \vartheta_{00}(x) 와 \vartheta_{01}(x) 는 야코비 세타 함수를, K(x) 는 제1종 완전 타원 적분을, E(x) 는 제2종 완전 타원 적분을, \operatorname{agm}(x;y) 는 산술 기하 평균 을 나타낸다. 또한, 놈 함수는 다음과 관련된 무한곱으로도 표현 가능하다. :\prod_{n = 1}^{\infty} [1-q(x)^{2n}][1+q(x)^{2n-1}]^2 = \sqrt{2\pi^{-1}K(x)} :\prod_{n = 1}^{\infty} [1-q(x)^{2n}][1-q(x)^{2n-1}]^2 \sqrt[4]{1-x^2}\,\sqrt{2\pi^{-1}K(x)}
4. 1. 코테쇼베츠(Kotěšovec) 급수
코테쇼베츠(Kotěšovec) 급수는 놈 함수를 나타내는 무한 급수로, 다음과 같이 표현된다. :q(x) = \sum_{n = 1}^{\infty} \frac{\text{Kt}(n)}{16^n}\,x^{2n} 이 급수의 수렴 반경은 1이다. 여기서 \text{Kt}(n) 은 체코의 수학자 바츨라프 코테쇼베츠(Václav Kotěšovec)가 연구한 정수 수열(OEIS A005797)이다.\text{Kt}(n) 의 정의는 다음과 같다. :\text{Kt}(1) = 1 :\text{Kt}(n+1) = \frac{1}{n} \sum_{k = 1}^{n} k\,\text{Kt}(k)[16\,\text{Ap}(n+1-k) - \text{Ap}(n+2-k)] :\text{Ap}(n) = \sum_{a = 0}^{n-1} \binom{2a}{a}^2 \binom{2n-2-2a}{n-1- a}^2 여기서 \text{Ap}(n) 는 수정된 아페리 수열(OEIS A036917)이다.\text{Kt}(n) 의 처음 몇 항은 다음과 같다.
위치 n 정수 수열 Ap(n) 정수 수열 Kt(n) 1 1 1 2 8 8 3 88 84 4 1088 992 5 14296 12514 6 195008 164688 7 2728384 2232200 8 38879744 30920128 9 561787864 435506703 10 8206324928 6215660600 11 120929313088 89668182220 12 1794924383744 1305109502496 13 26802975999424 19138260194422 14 402298219288064 282441672732656 15 6064992788397568 4191287776164504 16 91786654611673088 62496081197436736 17 1393772628452578264 935823746406530603
코테쇼베츠는 또한 \text{Kt}(n+1) = \frac{8}{n}\sum _{m = 1}^{n} \text{Kt}(m)\,\text{Kn}(n + 1 - m) 공식을 사용하여 \text{Kt}(n) 수열을 생성했다. 여기서 \text{Kn}(n) 은 크네저(Kneser) 수열(OEIS A227503)이다.
구성된 수열 Kneser 및 Kotěšovec 인덱스 n Kn(n) (A227503) Kt(n) (A005797) 1 1 1 2 13 8 3 184 84 4 2701 992 5 40456 12514 6 613720 164688 7 9391936 2232200 8 144644749 30920128
코테쇼베츠 수열 구성의 예: : \mathrm{Kt}(4) = \frac{8}{3}\sum _{m = 1}^{3} \mathrm{Kt}(m) \,\mathrm{Kn}(4 - m) = \frac{8}{3} \bigl[\mathrm{Kt}(1)\,\mathrm{Kn}(3) + \mathrm{Kt}(2)\,\mathrm{Kn}(2) + \mathrm{Kt}(3)\,\mathrm{Kn}(1) \bigr] : \mathrm{Kt}(4) = \frac{8}{3} \bigl(1 \times 184 + 8 \times 13 + 84 \times 1 \bigr) = 992 : \mathrm{Kt}(5) = \frac{8}{4}\sum _{m = 1}^{4} \mathrm{Kt}(m) \,\mathrm{Kn}(5 - m) = \frac{8}{4} \bigl[\mathrm{Kt}(1)\,\mathrm{Kn}(4) + \mathrm{Kt}(2)\,\mathrm{Kn}(3) + \mathrm{Kt}(3)\,\mathrm{Kn}(2) + \mathrm{Kt}(4)\,\mathrm{Kn}(1) \bigr] : \mathrm{Kt}(5) = \frac{8}{4} \bigl(1 \times 2701 + 8 \times 184 + 84 \times 13 + 992 \times 1 \bigr) = 12514 : \mathrm{Kt}(6) = \frac{8}{5}\sum _{m = 1}^{5} \mathrm{Kt}(m) \,\mathrm{Kn}(6 - m) = \frac{8}{5} \bigl[\mathrm{Kt}(1)\,\mathrm{Kn}(5) + \mathrm{Kt}(2)\,\mathrm{Kn}(4) + \mathrm{Kt}(3)\,\mathrm{Kn}(3) + \mathrm{Kt}(4)\,\mathrm{Kn}(2) + \mathrm{Kt}(5)\,\mathrm{Kn}(1) \bigr] : \mathrm{Kt}(6) = \frac{8}{5} \bigl(1 \times 40456 + 8 \times 2701 + 84 \times 184 + 992 \times 13 + 12514 \times 1 \bigr) = 164688 놈 함수의 매클로린 급수는 다음과 같다. :q(x) = \frac{1}{16}x^2 + \frac{8}{256}x^4 + \frac{84}{4096}x^6 + \frac{992}{65536}x^8 + \frac{12514}{1048576}x^{10} + \ldots
4. 2. 슈바르츠(Schwarz) 급수
Václav Kotěšovec|바츨라프 코테쇼베츠cs 가 연구한 정수열 ''\text{Kt}(n) ''는 다음과 같이 정의된다. [1]위치 n 정수 시퀀스의 수 Ap(n) 정수 시퀀스의 수 Kt(n) 1 1 1 2 8 8 3 88 84 4 1088 992 5 14296 12514 6 195008 164688 7 2728384 2232200 8 38879744 30920128 9 561787864 435506703 10 8206324928 6215660600 11 120929313088 89668182220 12 1794924383744 1305109502496 13 26802975999424 19138260194422 14 402298219288064 282441672732656 15 6064992788397568 4191287776164504 16 91786654611673088 62496081197436736 17 1393772628452578264 935823746406530603
코테쇼베츠 수열 ''\text{Kt}(n) ''는 수정된 아페리 시퀀스 ''\text{Ap}(n) ''를 사용하여 생성할 수 있다. ''\text{Kt}(n) ''의 시작 값은 ''\text{Kt}(1)=1 ''이며, 이후 값은 다음 두 수식으로 생성된다. :\text{Kt}(1) = 1 :\text{Kt}(n+1) = \frac{1}{n} \sum_{k = 1}^{n} k\,\text{Kt}(k)[16\,\text{Ap}(n+1-k) - \text{Ap}(n+2-k)] :\text{Ap}(n) = \sum_{a = 0}^{n-1} \binom{2a}{a}^2 \binom{2n-2-2a}{n-1- a}^2 정수 시퀀스 Sw(n) 은 Hermann Amandus Schwarz 수를 나타낸다. 슈바르츠는 자신의 저서 ''"Formeln und Lehrsätze zum Gebrauche der elliptischen Funktionen"''의 ''"Berechnung der Grösse k"'' 장에서 이 정수 수열을 썼다. 이 슈바르츠 수열은 Karl Theodor Wilhelm Weierstrass와 Louis Melville Milne-Thomson에 의해 분석되었다. Adolf Kneser는 다음 패턴을 기반으로 이 시퀀스에 대한 합성 방법을 결정했다. :\text{Sw}(1) = 1 :\text{Sw}(n+1) = \frac{2}{n}\sum _{m = 1}^{n} \text{Sw}(m)\text{Kn}(n + 1 - m) Schwarz 시퀀스 Sw(n) 은 A002103, Kneser 시퀀스 Kn(n) 은 A227503으로 온라인 정수열 백과사전에 등재되어 있다. Kneser 정수 시퀀스 Kn(n) 은 다음과 같이 정의된 특수 Apéry 시퀀스 Ap(n) 을 사용하여 구성할 수 있다. :\text{Ap}(n) = \sum_{a = 0}^{n-1} \binom{2a}{a}^2 \binom{2n-2-2a}{n-1- a}^2 이러한 방식으로 모든 자연수 n에 대해 Kneser 수열을 정의할 수 있다. :\text{Kn}(n + 1) = 2^{4n + 1} - \tfrac{1}{8}\text{Ap}(n + 2) - \sum_{b = 1}^ {n} \text{Kn}(b)\text{Ap}(n + 2 - b) Kneser 시퀀스는 생성 함수에 의해 다음과 같이 생성될 수도 있다. :\frac{\pi^2}{8x(1 - x^2)K(x)^2} - \frac{1}{2x} = \sum_{n = 1}^{\infty} \frac{\text{Kn}(n)}{2^{4n - 2}}x^{2n - 1} 다음 표에는 슈바르츠 수와 크네저 수, 아페리 수가 포함되어 있다.
Kneser에 따른 시퀀스 구성 방법 인덱스 n Ap(n) (A036917) Kn(n) (A227503) Sw(n) (A002103) 1 1 1 1 2 8 13 2 3 88 184 15 4 1088 2701 150 5 14296 40456 1707 6 195008 613720 20910 7 2728384 9391936 268616 8 38879744 144644749 3567400
수학자 Karl Heinrich Schellbach|카를 하인리히 쉘바흐de 는 4제곱근의 몫에 대한 매클로린 급수에서 나타나는 정수 수열을 발견했다. [1] 이 몫은 정수함수 '''타원 놈'''을 제곱 함수로 나눈 것이다. 이 수열의 구성은 그의 저서 ''타원 적분과 세타 함수의 이론''(Die Lehre von den Elliptischen Integralen und den Thetafunktionen)에 상세히 설명되어 있다. [2] 이 수열은 또한 헤르만 아만두스 슈바르츠 에 의해 ''타원 함수의 사용을 위한 공식 및 정리''(Formeln und Lehrsätze zum Gebrauche der elliptischen Funktionen)에서 구성되었다. [3] 이 쉘바흐 슈바르츠 수열 Sc(n)은 카를 테오도어 빌헬름 바이어슈트라스와 루이 멜빌 밀른-톰슨과 같은 수학자들에 의해서도 분석되었다. 아돌프 크네저는 다음 패턴을 기반으로 이 수열의 구성을 결정했다. :\text{Sc}(n+1) = \frac{2}{n}\sum _{m = 1}^{n} \text{Sc}(m)\,\text{Kn}(n + 1 - m) 쉘바흐 슈바르츠 수열 Sc(n)은 온라인 정수열 백과사전(On-Line Encyclopedia of Integer Sequences)에서 번호 A002103으로 나타나고, 크네저 수열 Kn(n)은 번호 A227503으로 나타난다. 다음 표는 크네저 수와 쉘바흐 슈바르츠 수를 포함한다.
구성된 수열 크네저와 쉘바흐 슈바르츠 인덱스 n Kn(n) (A227503) Sc(n) (A002103) 1 1 1 2 13 2 3 184 15 4 2701 150 5 40456 1707 6 613720 20910 7 9391936 268616 8 144644749 3567400
이 수열은 정확히 다음과 같은 방식으로 타원 놈의 매클로린 급수를 생성한다. [4] [5] [6] :q(x) = \sum_{n = 1}^{\infty} \frac{\text{Sc}(n)}{2^{4n - 3}} \biggl(\frac{1 - \sqrt[4]{1 - x^2}}{1 + \sqrt[4]{1 - x^2}}\biggr)^{4n - 3} = x^2\biggl\{\frac{1}{2} + \biggl[\sum_{n = 1}^{\infty} \frac{\text{Sc}(n + 1)}{2^{4n + 1}} x^{2n}\biggr]\biggr\}^4 :q(x) = x^2\bigl(\frac{1}{2} + \frac{2}{32}x^2 + \frac{15}{512}x^4 + \frac{150}{8192}x^6 + \frac{1707}{131072}x^8 + \ldots\bigr)^4 다음은 쉘바흐 슈바르츠 수가 어떻게 순차적으로 구성되는지에 대한 예시이다. :\mathrm{Sc}(4) = \frac{2}{3}\sum _{m = 1}^{3} \mathrm{Sc}(m) \,\mathrm{Kn}(4 - m) = \frac{2}{3} \bigl[\mathrm{Sc}(1)\,\mathrm{Kn}(3) + \mathrm{Sc}(2)\,\mathrm{Kn}(2) + \mathrm{Sc}(3)\,\mathrm{Kn}(1) \bigr] :\mathrm{Sc}(4) = \frac{2}{3} \bigl(1 \times 184 + 2 \times 13 + 15 \times 1 \bigr) = 150 :\mathrm{Sc}(5) = \frac{2}{4}\sum _{m = 1}^{4} \mathrm{Sc}(m) \,\mathrm{Kn}(5 - m) = \frac{2}{4} \bigl[\mathrm{Sc}(1)\,\mathrm{Kn}(4) + \mathrm{Sc}(2)\,\mathrm{Kn}(3) + \mathrm{Sc}(3)\,\mathrm{Kn}(2) + \mathrm{Sc}(4)\,\mathrm{Kn}(1) \bigr] :\mathrm{Sc}(5) = \frac{2}{4} \bigl(1 \times 2701 + 2 \times 184 + 15 \times 13 + 150 \times 1 \bigr) = 1707 :\mathrm{Sc}(6) = \frac{2}{5}\sum _{m = 1}^{5} \mathrm{Sc}(m) \,\mathrm{Kn}(6 - m) = \frac{2}{5} \bigl[\mathrm{Sc}(1)\,\mathrm{Kn}(5) + \mathrm{Sc}(2)\,\mathrm{Kn}(4) + \mathrm{Sc}(3)\,\mathrm{Kn}(3) + \mathrm{Sc}(4)\,\mathrm{Kn}(2) + \mathrm{Sc}(5)\, \mathrm{Kn}(1) \bigr] :\mathrm{Sc}(6) = \frac{2}{5} \bigl(1 \times 40456 + 2 \times 2701 + 15 \times 184 + 150 \times 13 + 1707 \times 1 \bigr) = 20910
5. 특정 값
다음은 렘니스케이트 값이다. [1] : q(0) = 0 : q(1) = 1 : q(-1) = 1 : q(\tfrac{1}{2}\sqrt{2}) = \text{e}^{-\pi} : q[(\sqrt{2} - 1)^2] = \text{e}^{-2\pi} : q[2\sqrt[4]{2}(\sqrt{2} - 1)] = \exp(-\tfrac{1}{2}\pi) : q[\tfrac{1}{2}(\sqrt{3} - 1)(\sqrt{2} - \sqrt[4]{3})] = \text{e}^{-3\pi} : q[\tfrac{1}{2}(\sqrt{3} - 1)(\sqrt{2} + \sqrt[4]{3})] = \exp(-\tfrac{1}{3}\pi) : q[\tfrac{1}{2}(\sqrt{10} - 2\sqrt{2})(3 - 2\sqrt[4]{5})] = \text{e}^{-5\pi} : q[\tfrac{1}{2}(\sqrt{10} - 2\sqrt{2})(3 + 2\sqrt[4]{5})] = \exp(-\tfrac{1}{5}\pi) 일부 비 렘니스케이트 값은 다음과 같다. [1] : q[\tfrac{1}{4}(\sqrt{6} - \sqrt{2})] = \text{e}^{-\sqrt{3}\pi} : q[\tfrac{1}{4}(\sqrt{6} + \sqrt{2})] = \exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{3}\,\pi) : q\bigl\{\sin\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin\bigl(\sqrt{5} - 2\bigr)\bigr]\bigr\} = \text{e}^{-\sqrt{5}\pi} : q\bigl\{\cos\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin\bigl(\sqrt{5} - 2\bigr)\bigr]\bigr\} = \exp(-\tfrac{1}{5}\sqrt{5}\,\pi) : q[\tfrac{1}{8}(3\sqrt{2} - \sqrt{14})] = \text{e}^{-\sqrt{7}\pi} : q[\tfrac{1}{8}(3\sqrt{2} + \sqrt{14})] = \exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{7}\,\pi) : q\bigl[\tfrac{1}{16}\bigl(\sqrt{22} + 3\sqrt{2}\bigr)\bigl(\tfrac{1}{3}\sqrt[3]{6\sqrt{3} + 2\sqrt{11}} - \tfrac{1}{3}\sqrt[3]{6\sqrt{3} - 2\sqrt{11}} + \tfrac{1}{3}\sqrt{11} - 1\bigr)^4\bigr] = \text{e}^{-\sqrt{11}\pi} : q\bigl[\tfrac{1}{16}\bigl(\sqrt{22} - 3\sqrt{2}\bigr)\bigl(\tfrac{1}{3}\sqrt[3]{6\sqrt{3} + 2\sqrt{11}} - \tfrac{1}{3}\sqrt[3]{6\sqrt{3} - 2\sqrt{11}} + \tfrac{1}{3}\sqrt{11} + 1\bigr)^4\bigr] = \exp(-\tfrac{1}{11}\sqrt{11}\,\pi) : q\bigl\{\sin\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin\bigl(5\sqrt{13} - 18\bigr)\bigr]\bigr\} = \text{e}^{-\sqrt{13}\pi} : q\bigl\{\cos\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin\bigl(5\sqrt{13} - 18\bigr)\bigr]\bigr\} = \exp(-\tfrac{1}{13}\sqrt{13}\,\pi) : q\bigl\langle\sin\bigl\{\tfrac{1}{2}\arcsin\bigl[\bigl(\tfrac{1}{4}\sqrt{17} + \tfrac{1}{4} - \tfrac{1}{4}\sqrt{2\sqrt{17} + 2}\bigr)^6\bigr]\bigr\}\bigr\rangle = \text{e}^{-\sqrt{17}\pi} : q\bigl\langle\cos\bigl\{\tfrac{1}{2}\arcsin\bigl[\bigl(\tfrac{1}{4}\sqrt{17} + \tfrac{1}{4} - \tfrac{1}{4}\sqrt{2\sqrt{17} + 2}\bigr)^6\bigr]\bigr\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{17}\sqrt{17}\,\pi) : q\bigl\langle\sin\bigl\{\tfrac{1}{2}\arcsin\bigl[(\sqrt{37} - 6)^3\bigr]\bigr\}\bigr\rangle = \text{e}^{-\sqrt{37}\pi} : q\bigl\langle\cos\bigl\{\tfrac{1}{2}\arcsin\bigl[(\sqrt{37} - 6)^3\bigr]\bigr\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{37}\sqrt{37}\,\pi) 다음 값은 홀수의 제곱근과 함께 겔폰트 상수의 역수의 거듭제곱으로 발생한다. [1] : q(\sqrt{2} - 1) = \text{e}^{-\sqrt{2}\pi} : q(\sqrt{2\sqrt{2} - 2}) = \exp(-\tfrac{1}{2}\sqrt{2}\,\pi) : q[(2 - \sqrt{3})(\sqrt{3} - \sqrt{2})] = \text{e}^{-\sqrt{6}\pi} : q[(2 - \sqrt{3})(\sqrt{3} + \sqrt{2})] = \exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{6}\,\pi) : q[(\sqrt{10} - 3)(\sqrt{2} - 1)^2] = \text{e}^{-\sqrt{10}\pi} : q[(\sqrt{10} - 3)(\sqrt{2} + 1)^2] = \exp(-\tfrac{1}{5}\sqrt{10}\,\pi) : q\bigl\langle\tan\bigl\{\tfrac{1}{2}\arctan\bigl[\bigl(\sqrt{2} + \tfrac{1}{2} - \tfrac{1}{2}\sqrt{4\sqrt{2} + 5}\bigr)^3\bigr]\bigr\}\bigr\rangle = \text{e}^{-\sqrt{14}\pi} : q\bigl\langle\tan\bigl\{\tfrac{1}{2}\arctan\bigl[\bigl(\sqrt{2} + \tfrac{1}{2} + \tfrac{1}{2}\sqrt{4\sqrt{2} + 5}\bigr)^3\bigr]\bigr\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{14}\,\pi) : q[(10 - 3\sqrt{11})(3\sqrt{11} - 7\sqrt{2})] = \text{e}^{-\sqrt{22}\pi} : q[(10 - 3\sqrt{11})(3\sqrt{11} + 7\sqrt{2})] = \exp(-\tfrac{1}{11}\sqrt{22}\,\pi) : q\bigl\{(\sqrt{26}+5)(\sqrt{2}-1)^2 \tan\bigl[\tfrac{1}{4}\pi-\arctan(\tfrac{1}{3}\sqrt[3]{3\sqrt{3}+\sqrt{26}}-\tfrac{1}{3}\sqrt[3]{3\sqrt{3}-\sqrt{26}}+\tfrac{1}{6}\sqrt{26}-\tfrac{1}{2}\sqrt{2})\bigr]^4\bigr\} = \text{e}^{-\sqrt{26}\pi} : q\bigl\{(\sqrt{26}+5)(\sqrt{2}+1)^2 \tan\bigl[\arctan(\tfrac{1}{3}\sqrt[3]{3\sqrt{3}+\sqrt{26}}-\tfrac{1}{3}\sqrt[3]{3\sqrt{3}-\sqrt{26}}+\tfrac{1}{6}\sqrt{26}+\tfrac{1}{2}\sqrt{2})-\tfrac{1}{4}\pi\bigr]^4\bigr\} = \exp(-\tfrac{1}{13}\sqrt{26}\,\pi) : q\bigl\langle\tan\bigl\{\tfrac{1}{2}\arctan\bigl[\bigl(\tfrac{1}{4}\sqrt{17} + \tfrac{3}{4} - \tfrac{1}{4}\sqrt{6\sqrt{17} + 10}\bigr)^6\bigr]\bigr\}\bigr\rangle = \text{e}^{-\sqrt{34}\pi} : q\bigl\langle\tan\bigl\{\tfrac{1}{2}\arctan\bigl[\bigl(\tfrac{1}{4}\sqrt{17} + \tfrac{3}{4} + \tfrac{1}{4}\sqrt{6\sqrt{17} + 10}\bigr)^6\bigr]\bigr\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{17}\sqrt{34}\,\pi) : q[(13\sqrt{58} - 99)(\sqrt{2} - 1)^6] = \text{e}^{-\sqrt{58}\pi} : q[(13\sqrt{58} - 99)(\sqrt{2} + 1)^6] = \exp(-\tfrac{1}{29}\sqrt{58}\,\pi) 놈을 제곱하면 다음 값이 된다. [1] : q\bigl\{\tan\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin\bigl(\sqrt{2} - 1\bigr)\bigr]^2\bigr\} = \text{e}^{-2\sqrt{2}\pi} : q[(\sqrt{3} - \sqrt{2})^2(\sqrt{2} - 1)^2] = \text{e}^{-2\sqrt{3}\pi} : q[(\sqrt{3} - \sqrt{2})^2(\sqrt{2} + 1)^2] = \exp(-\tfrac{2}{3}\sqrt{3}\,\pi) : q\bigl\{\tan\bigl[\tfrac{1}{4}\arcsin\bigl(\sqrt{5} - 2\bigr)\bigr]^2\bigr\} = \text{e}^{-2\sqrt{5}\pi} : q\bigl\{\tan\bigl[\tfrac{1}{4}\pi - \tfrac{1}{4}\arcsin\bigl(\sqrt{5} - 2\bigr)\bigr]^2\bigr\} = \exp(-\tfrac{2}{5}\sqrt{5}\,\pi) : q[(\sqrt{2} - 1)^4 (2\sqrt{2} - \sqrt{7})^2] = \text{e}^{-2\sqrt{7}\pi} : q[(\sqrt{2} - 1)^4 (2\sqrt{2} + \sqrt{7})^2] = \exp(-\tfrac{2}{7}\sqrt{7}\,\pi) : q\bigl\{\tan\bigl[\tfrac{1}{4}\arcsin\bigl(5\sqrt{13} - 18\bigr)\bigr]^2\bigr\} = \text{e}^{-2\sqrt{13}\pi} : q\bigl\{\tan\bigl[\tfrac{1}{4}\pi - \tfrac{1}{4}\arcsin\bigl(5\sqrt{13} - 18\bigr)\bigr]^2\bigr\} = \exp(-\tfrac{2}{13}\sqrt{13}\,\pi) 가치의 특정 사중주는 아래와 같다. [1]
q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{10} - 3)^2 (\sqrt{5} - 2)^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\sqrt{30}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{10} - 3)^2 (\sqrt{5} + 2)^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{30}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{10} + 3)^2 (\sqrt{5} - 2)^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{5}\sqrt{30}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{10} + 3)^2 (\sqrt{5} + 2)^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{15}\sqrt{30}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(2\sqrt{7} - 3\sqrt{3})^2 (2\sqrt{2} - \sqrt{7})^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\sqrt{42}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(2\sqrt{7} - 3\sqrt{3})^2 (2\sqrt{2} + \sqrt{7})^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{42}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(2\sqrt{7} + 3\sqrt{3})^2 (2\sqrt{2} - \sqrt{7})^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{42}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(2\sqrt{7} + 3\sqrt{3})^2 (2\sqrt{2} + \sqrt{7})^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{21}\sqrt{42}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{5} - 2)^4 (\sqrt{2} - 1)^6]\}\bigr\rangle = \exp(-\sqrt{70}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{5} - 2)^4 (\sqrt{2} + 1)^6]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{5}\sqrt{70}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{5} + 2)^4 (\sqrt{2} - 1)^6]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{70}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{5} + 2)^4 (\sqrt{2} + 1)^6]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{35}\sqrt{70}\,\pi)
다음 두 목록에는 놈 함수의 많은 함수 값이 포함되어 있다. [1] 첫 번째 목록은 서로 피타고라스 보완 모듈을 가진 값의 쌍을 보여준다. : q(\tfrac{1}{2}\sqrt{2}) = \exp(-\pi) : q[\tfrac{1}{4}(\sqrt{6} - \sqrt{2})] = \exp(-\sqrt{3}\,\pi) : q[\tfrac{1}{4}(\sqrt{6} + \sqrt{2})] = \exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{3}\,\pi) : q\bigl\{\sin\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin(\sqrt{5} - 2)\bigr]\bigr\} = \exp(-\sqrt{5}\,\pi) : q\bigl\{\cos\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin(\sqrt{5} - 2)\bigr]\bigr\} = \exp(-\tfrac{1}{5}\sqrt{5}\,\pi) : q[\tfrac{1}{8}(3\sqrt{2} - \sqrt{14})] = \exp(-\sqrt{7}\,\pi) : q[\tfrac{1}{8}(3\sqrt{2} + \sqrt{14})] = \exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{7}\,\pi) : q[\tfrac{1}{2}(\sqrt{3} - 1)(\sqrt{2} - \sqrt[4]{3})] = \exp(-3\pi) : q[\tfrac{1}{2}(\sqrt{3} - 1)(\sqrt{2} + \sqrt[4]{3})] = \exp(-\tfrac{1}{3}\pi) : q\bigl[\tfrac{1}{16}\bigl(\sqrt{22} + 3\sqrt{2}\bigr)\bigl(\tfrac{1}{3}\sqrt[3]{6\sqrt{3} + 2\sqrt{11}} - \tfrac{1}{3}\sqrt[3]{6\sqrt{3} - 2\sqrt{11}} + \tfrac{1}{3}\sqrt{11} - 1\bigr)^4\bigr] = \exp(-\sqrt{11}\,\pi) : q\bigl[\tfrac{1}{16}\bigl(\sqrt{22} - 3\sqrt{2}\bigr)\bigl(\tfrac{1}{3}\sqrt[3]{6\sqrt{3} + 2\sqrt{11}} - \tfrac{1}{3}\sqrt[3]{6\sqrt{3} - 2\sqrt{11}} + \tfrac{1}{3}\sqrt{11} + 1\bigr)^4\bigr] = \exp(-\tfrac{1}{11}\sqrt{11}\,\pi) : q\bigl\{\sin\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin(5\sqrt{13} - 18)\bigr]\bigr\} = \exp(-\sqrt{13}\,\pi) : q\bigl\{\cos\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin(5\sqrt{13} - 18)\bigr]\bigr\} = \exp(-\tfrac{1}{13}\sqrt{13}\,\pi) 두 번째 목록은 서로 접선 보완 모듈을 가진 값의 쌍을 보여준다. : q(\sqrt{2} - 1) = \exp(-\sqrt{2}\,\pi) : q[(2 - \sqrt{3})(\sqrt{3} - \sqrt{2})] = \exp(-\sqrt{6}\,\pi) : q[(2 - \sqrt{3})(\sqrt{3} + \sqrt{2})] = \exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{6}\,\pi) : q[(\sqrt{10} - 3)(\sqrt{2} - 1)^2] = \exp(-\sqrt{10}\,\pi) : q[(\sqrt{10} - 3)(\sqrt{2} + 1)^2] = \exp(-\tfrac{1}{5}\sqrt{10}\,\pi) : q\bigl[\tfrac{1}{16}\sqrt{2\sqrt{2} - \sqrt{7}}\,(3\sqrt{2} - \sqrt{14})(\sqrt{2\sqrt{2} + 1} - 1)^4\bigr] = \exp(-\sqrt{14}\,\pi) : q\bigl[\tfrac{1}{16}\sqrt{2\sqrt{2} + \sqrt{7}}\,(3\sqrt{2} + \sqrt{14})(\sqrt{2\sqrt{2} + 1} - 1)^4\bigr] = \exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{14}\,\pi) : q[(2 - \sqrt{3})^2 (\sqrt{2} - 1)^3] = \exp(-3\sqrt{2}\,\pi) : q[(2 + \sqrt{3})^2 (\sqrt{2} - 1)^3] = \exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{2}\,\pi) : q[(10 - 3\sqrt{11})(3\sqrt{11} - 7\sqrt{2})] = \exp(-\sqrt{22}\,\pi) : q[(10 - 3\sqrt{11})(3\sqrt{11} + 7\sqrt{2})] = \exp(-\tfrac{1}{11}\sqrt{22}\,\pi) : q\bigl\{(\sqrt{26}+5)(\sqrt{2}-1)^2 \tan\bigl[\tfrac{1}{4}\pi-\arctan(\tfrac{1}{3}\sqrt[3]{3\sqrt{3}+\sqrt{26}}-\tfrac{1}{3}\sqrt[3]{3\sqrt{3}-\sqrt{26}}+\tfrac{1}{6}\sqrt{26}-\tfrac{1}{2}\sqrt{2})\bigr]^4\bigr\} = \exp(-\sqrt{26}\,\pi) : q\bigl\{(\sqrt{26}+5)(\sqrt{2}+1)^2 \tan\bigl[\arctan(\tfrac{1}{3}\sqrt[3]{3\sqrt{3}+\sqrt{26}}-\tfrac{1}{3}\sqrt[3]{3\sqrt{3}-\sqrt{26}}+\tfrac{1}{6}\sqrt{26}+\tfrac{1}{2}\sqrt{2})-\tfrac{1}{4}\pi\bigr]^4\bigr\} = \exp(-\tfrac{1}{13}\sqrt{26}\,\pi) 관련된 값의 사중주는 다음과 같다. [1]
q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{10} - 3)^2 (\sqrt{5} + 2)^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{30}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{10} + 3)^2 (\sqrt{5} - 2)^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{5}\sqrt{30}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{10} + 3)^2 (\sqrt{5} + 2)^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{15}\sqrt{30}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(2\sqrt{7} - 3\sqrt{3})^2 (2\sqrt{2} + \sqrt{7})^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{42}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(2\sqrt{7} + 3\sqrt{3})^2 (2\sqrt{2} - \sqrt{7})^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{42}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(2\sqrt{7} + 3\sqrt{3})^2 (2\sqrt{2} + \sqrt{7})^2]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{21}\sqrt{42}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{5} - 2)^4 (\sqrt{2} + 1)^6]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{5}\sqrt{70}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{5} + 2)^4 (\sqrt{2} - 1)^6]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{70}\,\pi) q\bigl\langle\tan\{\tfrac{1}{2}\arctan[(\sqrt{5} + 2)^4 (\sqrt{2} + 1)^6]\}\bigr\rangle = \exp(-\tfrac{1}{35}\sqrt{70}\,\pi)
6. 지수 법칙
대수 숫자의 놈을 밑수로 하고 양의 유리수를 지수로 사용하는 모든 거듭제곱은 대수 숫자의 놈이 된다. [11] [12] :q(\varepsilon_1 \in \mathbb{A}^{+})^{w \in \mathbb{Q^{+}}} = q(\varepsilon_2 \in \mathbb{A}^{+}) 여기서 \operatorname{sn} 은 야코비 타원 함수의 진폭 사인(amplitude sine)을 나타내며, ''K''는 제1종 완전 타원 적분, ε는 타원 모듈러스, ''n''은 자연수이다. 실수 구간 [-1,1] 에서 대수적인 x 값에 대해, 표시된 진폭 사인 표현식은 항상 대수적이다. 일반적인 거듭제곱 정리는 다음과 같다. :q(\varepsilon)^{2n} = q\biggl\{\varepsilon^{2n}\prod_{k = 1}^{n}\operatorname{sn}\bigl[\tfrac{2k-1}{2n}K(\varepsilon);\varepsilon\bigr]^4\biggr\} :q(\varepsilon)^{2n+1} = q\biggl\{\varepsilon^{2n+1}\prod_{k = 1}^{n}\operatorname{sn}\bigl[\tfrac{2k-1}{2n+1}K(\varepsilon);\varepsilon\bigr]^4\biggr\} 이 정리는 모든 자연수 ''n''에 대해 유효하며, 다음과 같은 예시들을 포함한다. :q(\varepsilon)^2 = q\{\varepsilon^2\operatorname{sn}[\tfrac{1}{2}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\} = q[\varepsilon^2(1+\sqrt{1-\varepsilon^2})^{-2}] :q(\varepsilon)^3 = q\{\varepsilon^3\operatorname{sn}[\tfrac{1}{3}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\} :q(\varepsilon)^4 = q\{\varepsilon^4\operatorname{sn}[\tfrac{1}{4}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{3}{4}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\} = q[(1-\sqrt[4]{1-\varepsilon^2})^{2}(1+\sqrt[4]{1-\varepsilon^2})^{-2}] :q(\varepsilon)^5 = q\{\varepsilon^5\operatorname{sn}[\tfrac{1}{5}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{3}{5}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\} :q(\varepsilon)^6 = q\{\varepsilon^6\operatorname{sn}[\tfrac{1}{6}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{1}{2}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{5}{6}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\} :q(\varepsilon)^7 = q\{\varepsilon^7\operatorname{sn}[\tfrac{1}{7}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{3}{7}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{5}{7}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\} :q(\varepsilon)^8 = q\{\varepsilon^8\operatorname{sn}[\tfrac{1}{8}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{3}{8}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{5}{8}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{7}{8}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\} :q(\varepsilon)^9 = q\{\varepsilon^9\operatorname{sn}[\tfrac{1}{9}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{1}{3}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{5}{9}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{7}{9}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\} 계산 힌트: 야코비 진폭 사인 표현식은 다음 방정식들을 풀 수 있다. [17] [18] [19]
K의 삼분의 일: K의 오분의 일: K의 칠분의 일: K의 십일분의 일:
다섯 제곱 정리 예시: :q(\varepsilon)^5 = q\{\varepsilon^5\operatorname{sn}[\tfrac{1}{5}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\operatorname{sn}[\tfrac{3}{5}K(\varepsilon);\varepsilon]^4\}
\tfrac{1}{8} x^6 - \tfrac{1}{2} x^5 + \tfrac{5}{4} x^4 - \tfrac{5}{2} x^2 + 4x - 1 = 0
(\sqrt{2} - 1)^6 x^6 - 4(\sqrt{2} - 1)^6 x^5 + 5(\sqrt{2} - 1)^4 x^4 - 5(\sqrt{2} - 1)^2 x^2 + 4x - 1 = 0
6. 1. 제곱 법칙
대수 숫자의 놈을 밑수로 하고 양의 유리수를 지수로 사용하는 모든 거듭제곱은 대수 숫자의 놈이 된다. 야코비 타원 함수를 사용하여 정리를 설명하면 다음과 같은 공식을 세울 수 있다. :q(x)^2 = q[x^2(1+\sqrt{1-x^2})^{-2}] :q(x)^3 = q\{x^3\operatorname{sn}[\tfrac{1}{3}K(x);x]^4\} :q(x)^5 = q\{x^5\operatorname{sn}[\tfrac{1}{5}K(x);x]^4\operatorname{sn}[\tfrac{3}{5}K(x);x]^4\} :q(x)^7 = q\{x^7\operatorname{sn}[\tfrac{1}{7}K(x);x]^4\operatorname{sn}[\tfrac{3}{7}K(x);x]^4\operatorname{sn}[\tfrac{5}{7}K(x);x]^4\} 일반적으로 모든 자연수 n에 대해 다음과 같은 식이 성립한다. :q(x)^{2n+1} = q\biggl\{x^{2n+1}\prod_{k = 1}^{n}\operatorname{sn}\bigl[\tfrac{2k-1}{2n+1}K(x);x\bigr]^4\biggr\} 타원 놈의 제곱에 대한 법칙은 랜든 변환의 랜든 딸 계수를 형성하는 것을 포함한다.q(\varepsilon)^2 = q\bigl[\varepsilon^2(1+\sqrt{1-\varepsilon^2})^{-2}\bigr] = q\bigl\{\tan\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin(\varepsilon)\bigr]^2\bigr\} = q\bigl\{\operatorname{tanh}\bigl[\tfrac{1}{2}\operatorname{artanh}(\varepsilon)\bigr]^2\bigr\}
랜든 딸 계수는 또한 어미 계수의 피타고라스 짝의 접선 대응이다.
다음 방정식의 조합으로 위 공식을 얻을 수 있다.
위 방정식에서 대체와 미분을 통해 다음 표현을 유도할 수 있다. :(1 + \sqrt{1 - \varepsilon^2})K(\varepsilon) = 2K\bigl[\varepsilon^2(1+\sqrt{1-\varepsilon^2})^{-2}\bigr] :K\bigl[2\sqrt[4]{1 - \varepsilon^2}(1+\sqrt{1-\varepsilon^2})^{-1}\bigr] = (1 + \sqrt{1 - \varepsilon^2})K(\sqrt{1-\varepsilon^2}) 위 두 공식을 결합하면 주기 비율을 나타내는 몫 방정식을 얻는다. :2\,\frac{K(\sqrt{1-\varepsilon^2})}{K(\varepsilon)} = \frac{K[2\sqrt[4]{1 - \varepsilon^2}(1+\sqrt{1-\varepsilon^2})^{-1}]}{K[\varepsilon^2(1+\sqrt{1-\varepsilon^2})^{-2}]} 타원 놈은 음의 원 숫자에 실제 주기 비율을 곱한 지수 함수로 정의되며, 실제 주기 비율은 피타고라스 보완 계수의 K 적분을 계수 자체의 K 적분으로 나눈 몫으로 정의된다. 이러한 정의를 바탕으로 다음 등식이 성립한다. :q(\varepsilon)^2 = \exp\biggl[-\pi \,\frac{K'(\varepsilon)}{K(\varepsilon)}\biggr]^2 = \exp\biggl[-\pi \,\frac{K(\sqrt{1 - \varepsilon^2})}{K(\varepsilon)}\biggr]^2 = \exp\biggl[-2\pi \,\frac{K(\sqrt{1 - \varepsilon^2})}{K(\varepsilon)}\biggr] = := \exp\biggl\{-\pi \,\frac{K[2\sqrt[4]{1 - \varepsilon^2}(1+\sqrt{1-\varepsilon^2})^{-1}]}{K[\varepsilon^2(1+\sqrt{1-\varepsilon^2})^{-2}]}\biggr\} = \exp\biggl\{-\pi \,\frac{K'[\varepsilon^2(1+\sqrt{1-\varepsilon^2})^{-2}]}{K[\varepsilon^2(1+\sqrt{1-\varepsilon^2})^{-2}]}\biggr\} = q\bigl[\varepsilon^2(1+\sqrt{1-\varepsilon^2})^{-2}\bigr] 다음은 제곱 법칙을 보여주는 몇 가지 예시이다. 삼각법으로 표시된 예시: :\exp(-2\sqrt{3}\,\pi) = \exp(-\sqrt{3}\,\pi)^2 = q\bigl[\sin(\tfrac{1}{12}\pi)\bigr]^2 = q\bigl[\tan(\tfrac{1}{24}\pi)^2\bigr] :\exp(-2\sqrt{5}\,\pi) = \exp(-\sqrt{5}\,\pi)^2 = q\bigl\{\sin\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin(\sqrt{5} - 2)\bigr]\bigr\}^2 = q\bigl\{\tan\bigl[\tfrac{1}{4}\arcsin(\sqrt{5} - 2)\bigr]^2\bigr\} :\exp(-2\sqrt{7}\,\pi) = \exp(-\sqrt{7}\,\pi)^2 = q\bigl\{\sin\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin(\tfrac{1}{8})\bigr]\bigr\}^2 = q\bigl\{\tan\bigl[\tfrac{1}{4}\arcsin(\tfrac{1}{8})\bigr]^2\bigr\} :\exp(-2\sqrt{13}\,\pi) = \exp(-\sqrt{13}\,\pi)^2 = q\bigl\{\sin\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin(5\sqrt{13} - 18)\bigr]\bigr\}^2 = q\bigl\{\tan\bigl[\tfrac{1}{4}\arcsin(5\sqrt{13} - 18)\bigr]^2\bigr\} 쌍곡선으로 표시된 예시: :\exp(-2\sqrt{6}\,\pi) = \exp(-\sqrt{6}\,\pi)^2 = q\biggl\langle\operatorname{tanh}\bigl\{\tfrac{1}{2}\operatorname{arsinh}\bigl[(\sqrt{2} - 1)^2\bigr]\bigr\}\biggr\rangle^2 = q\biggl\langle\operatorname{tanh}\bigl\{\tfrac{1}{4}\operatorname{arsinh}\bigl[(\sqrt{2} - 1)^2\bigr]\bigr\}^2\biggr\rangle :\exp(-2\sqrt{10}\,\pi) = \exp(-\sqrt{10}\,\pi)^2 = q\biggl\langle\operatorname{tanh}\bigl\{\tfrac{1}{2}\operatorname{arsinh}\bigl[(\sqrt{5} - 2)^2\bigr]\bigr\}\biggr\rangle^2 = q\biggl\langle\operatorname{tanh}\bigl\{\tfrac{1}{4}\operatorname{arsinh}\bigl[(\sqrt{5} - 2)^2\bigr]\bigr\}^2\biggr\rangle :\exp(-2\sqrt{14}\,\pi) = \exp(-\sqrt{14}\,\pi)^2 = q\biggl\langle\operatorname{tanh}\bigl\{\tfrac{1}{2}\operatorname{arsinh}\bigl[(\sqrt{2} + \tfrac{1}{2} - \tfrac{1}{2}\sqrt{4\sqrt{2} + 5})^3\bigr]\bigr\}\biggr\rangle^2 = q\biggl\langle\operatorname{tanh}\bigl\{\tfrac{1}{4}\operatorname{arsinh}\bigl[(\sqrt{2} + \tfrac{1}{2} - \tfrac{1}{2}\sqrt{4\sqrt{2} + 5})^3\bigr]\bigr\}^2\biggr\rangle :\exp(-2\sqrt{22}\,\pi) = \exp(-\sqrt{22}\,\pi)^2 = q\biggl\langle\operatorname{tanh}\bigl\{\tfrac{1}{2}\operatorname{arsinh}\bigl[(\sqrt{2} - 1)^6\bigr]\bigr\}\biggr\rangle^2 = q\biggl\langle\operatorname{tanh}\bigl\{\tfrac{1}{4}\operatorname{arsinh}\bigl[(\sqrt{2} - 1)^6\bigr]\bigr\}^2\biggr\rangle
6. 2. 세제곱 법칙
대수 숫자의 놈을 밑수로 하고 양의 유리수를 지수로 사용하는 모든 거듭제곱은 대수 숫자의 놈이 된다. 야코비 타원 함수를 사용하여 정리를 설명하면 다음과 같은 공식이 성립한다. :q(x)^3 = q\{x^3\operatorname{sn}[\tfrac{1}{3}K(x);x]^4\} 여기서 sn은 야코비 사인 함수, K는 제1종 완전 타원 적분을 나타낸다. 일반적으로 모든 자연수 n에 대해 다음 공식이 성립한다. :q(x)^{2n+1} = q\biggl\{x^{2n+1}\prod_{k = 1}^{n}\operatorname{sn}\bigl[\tfrac{2k-1}{2n+1}K(x);x\bigr]^4\biggr\} 입방체에 대한 정리는 단순화된 방식으로 다음과 같이 매개변수화할 수 있다. :q[u(\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1)]^3 = q[u(\sqrt{u^4-u^2+1}+u^2-1)] 이 공식은 -1 < u < 1인 모든 값에 대해 유효하다. 타원 놈의 세제곱에 대한 법칙은 모듈 변환과 관련이 있다. 매개변수화된 놈 세제곱 공식은 다음과 같다. :q\bigl[u(\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1)\bigr]^3 = q\bigl[u(\sqrt{u^4-u^2+1}+u^2-1)\bigr] 이 공식을 다음과 같이 변형할 수 있다. :q\bigl[u(\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1)\bigr]^3 = q\bigl\{\bigl[u(\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1)\bigr]^3 \bigl(\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1\bigr)^{-4} \bigr\} 따라서 놈 세제곱 정리는 다음과 같이 표현된다. :q(\varepsilon)^3 = q\bigl\{\varepsilon^3 \text{sn}\bigl[\tfrac{1}{3}K(\varepsilon);\varepsilon\bigr]^4 \bigr\} 다음은 주어진 타원 모듈러스를 사용하여 t 값을 결정하고 계산을 간소화하는 공식이다.q\bigl\{\tan\bigl[\tfrac{1}{2}\arctan(t^3)\bigr]\bigr\}^3 = q\bigl\{\tan\bigl[\tfrac{1}{2}\arctan(t^3)\bigr]^3 \tan\bigl[\arctan\bigl(\,\sqrt{2\sqrt{t^4 - t^2 + 1} - t^2 + 2} + \sqrt{t^2 + 1}\,\bigr) - \tfrac{1}{4}\pi\bigr]^4\bigr\}
예시:
:\exp(-3\sqrt{2}\,\pi) = q\bigl[(\sqrt{2} - 1)^3 (\tfrac{1}{2}\sqrt{6} - \tfrac{1}{2}\sqrt{2})^4\bigr] t = Φ-2 = (3 - √5)/2 (Φ는 황금비 )일 때: :\exp(-3\sqrt{10}\,\pi) = q\bigl\{(\sqrt{10} - 3)^3(\sqrt{2} - 1)^6 \tan\bigl[\arctan\bigl(\sqrt{2\sqrt{\Phi^{-8} - \Phi^{-4} + 1} - \Phi^{-4} + 2} + \sqrt{\Phi^{-4} + 1}\bigr) - \tfrac{1}{4}\pi\bigr]^4\bigr\} 타원 놈의 세제곱 공식은 사차 방정식의 해를 포함하며, 세제곱근을 이용한 모듈 변환을 포함한다. 그러나 타원 놈의 다섯 제곱 및 일곱 제곱 법칙은 아벨-루피니 정리 [13] [14] [15] 와 갈루아 이론 [16] 에 의해 증명된 바와 같이 기본 변환이 아닌 더 복잡한 변환을 필요로 한다.
7. 미분
타원 놈 함수 q(x) 의 미분은 다음과 같이 표현된다. [1] :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} q(x) = \frac{\pi^2}{2x(1-x^2)K(x)^2} q(x) 여기서 K(x) 는 제1종 완전 타원 적분이다. 이계 도함수와 삼계 도함수는 다음과 같다. [1] :\frac{\mathrm{d}^2}{\mathrm{d}x^2} q(x) = \frac{\pi^4 + 2\pi^2 (1+x^2)K(x)^2 - 4\pi^2 K(x)E(x)}{4x^2(1-x^2)^2 K(x)^4} q(x) :\frac{\mathrm{d}^3}{\mathrm{d}x^3} q(x) = \frac{\pi^6 + 6\pi^4 (1+x^2)K(x)^2 - 12\pi^4 K(x)E(x) + 8\pi^2 (1+x^2)^2 K(x)^4 - 24\pi^2 (1+x^2)K(x)^3 E(x) + 24\pi^2 K(x)^2 E(x)^2}{8x^3(1-x^2)^3 K(x)^6} q(x) 여기서 E(x) 는 제2종 완전 타원 적분이다. 제2종 완전 타원 적분을 소거하면 다음과 같은 방정식을 얻을 수 있다. [1] :3\biggl[\frac{\mathrm{d}^2}{\mathrm{d}x^2} q(x)\biggr]^2 - 2\biggl[\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} q(x)\biggr]\biggl[\frac{\mathrm{d}^3}{\mathrm{d}x^3} q(x)\biggr] = \frac{\pi^8 - 4\pi^4 (1+x^2)^2 K(x)^4}{16x^4(1-x^2)^4 K(x)^8} q(x)^2 따라서, 다음 삼차 사차 미분 방정식이 성립한다. [1] :x^2 (1-x^2)^2 [2q(x)^2 q'(x)q'''(x) - 3q(x)^2 q''(x)^2 + q'(x)^4] = (1+x^2)^2 q(x)^2 q'(x)^2 자코비 세타 함수 중 주 세타 함수의 첫 번째 도함수는 연쇄 법칙 과 타원 놈의 유도 공식을 사용하여 유도할 수 있다. [1] :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} \vartheta_{00}(x) = \vartheta_{00}(x)\bigl[\vartheta_{00}(x)^2+\vartheta_{01}(x)^2\bigr]\biggl\{\frac{1}{2\pi x}E\biggl[\frac{\vartheta_{00}(x)^2-\vartheta_{01}(x)^2}{\vartheta_{00}(x)^2+\vartheta_{01}(x)^2}\biggr] - \frac{\vartheta_{01}(x)^2}{4x}\biggr\} 마찬가지로, 세타 함수의 다른 1차 도함수와 그 조합은 다음과 같이 유도할 수 있다. [1] :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} \vartheta_{01}(x) = \vartheta_{01}(x)\bigl[\vartheta_{00}(x)^2+\vartheta_{01}(x)^2\bigr]\biggl\{\frac{1}{2\pi x}E\biggl[\frac{\vartheta_{00}(x)^2-\vartheta_{01}(x)^2}{\vartheta_{00}(x)^2+\vartheta_{01}(x)^2}\biggr] - \frac{\vartheta_{00}(x)^2}{4x}\biggr\} :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} \vartheta_{10}(x) = \frac{1}{2\pi x} \vartheta_{10}(x)\vartheta_{00}(x)^2 E\biggl[\frac{\vartheta_{10}(x)^2}{\vartheta_{00}(x)^2}\biggr] :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} \frac{\vartheta_{00}(x)}{\vartheta_{01}(x)} = \frac{\vartheta_{00}(x)^5 - \vartheta_{00}(x)\vartheta_{01}(x)^4}{4x\vartheta_{01}(x)} :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} \frac{\vartheta_{10}(x)}{\vartheta_{00}(x)} = \frac{\vartheta_{10}(x)\vartheta_{01}(x)^4}{4x\vartheta_{00}(x)} :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} \frac{\vartheta_{10}(x)}{\vartheta_{01}(x)} = \frac{\vartheta_{10}(x)\vartheta_{00}(x)^4}{4x\vartheta_{01}(x)}
8. 세타 함수와의 관계
타원 놈는 리하르트 데데킨트 에 의해 연구되었으며, 이는 그의 에타 함수 이론의 기초를 형성한다. 타원형 놈는 카를 구스타프 야코비의 테타 함수에서 가로 좌표로 지정되며, 산술 기하 평균 의 대수적 조합에 대한 람베르트 급수 구성의 시작점을 형성한다. 일반적으로 많은 급수 전개는 타원 놈로 설명된다: :\sum_{n = 1}^{\infty} q(x)^{n^2} = \tfrac{1}{2}\vartheta_{00}[q(x)] - \tfrac{1}{2} = \tfrac{1}{2}\sqrt{2\pi^{-1}K(x)} - \tfrac{1}{2} = \tfrac{1}{2}\operatorname{agm}(1-x;1+x)^{-1/2} - \tfrac{1}{2} :\sum_{n = 1}^{\infty} q(x)^{(2n-1)^2} = \tfrac{1}{4}\vartheta_{00}[q(x)] - \tfrac{1}{4}\vartheta_{01}[q(x)] = \tfrac{1}{4}(1-\sqrt[4]{1-x^2})\sqrt{2\pi^{-1}K(x)} :\sum_{n = 1}^{\infty} \frac{2q(x)^{n}}{q(x)^{2n} + 1} = \tfrac{1}{2}\vartheta_{00}[q(x)]^2 - \tfrac{1}{2} = \pi^{-1}K(x) - \tfrac{1}{2} :\sum_{n = 1}^{\infty} \frac{2q(x)^{2n-1}}{q(x)^{4n-2} + 1} = \tfrac{1}{2}(1-\sqrt{1-x^2})\,\pi^{-1}K(x) :\sum_{n = 1}^{\infty} n^2 q(x)^{n^2} = 2^{-1/2}\pi^{-5/2}K(x)^{3/2}[E(x)-(1-x^2)K(x)] :\sum_{n = 1}^{\infty} \biggl[\frac{2q(x)^{n}}{1 + q(x)^{2n}}\biggr]^2 = 2\pi^{-2}E(x)K(x) - \tfrac{1}{2} :\sum_{n = 1}^{\infty} \biggl[\frac{2q(x)^{n}}{1 - q(x)^{2n}}\biggr]^2 = \tfrac{2}{3}\pi^{-2}(2 - x^2)K(x)^2 - 2\pi^{-2}K(x)E(x) + \tfrac{1}{6} :\prod_{n = 1}^{\infty} [1-q(x)^{2n}][1+q(x)^{2n-1}]^2 = \sqrt{2\pi^{-1}K(x)} :\prod_{n = 1}^{\infty} [1-q(x)^{2n}][1-q(x)^{2n-1}]^2 = \sqrt[4]{1-x^2}\,\sqrt{2\pi^{-1}K(x)} 세 가지 주요 테타 함수는 다음과 같이 정의된다: :\vartheta_{00}(y) = 1 + 2\biggl(\sum_{n = 1}^{\infty} y^{n^2}\biggr) :\vartheta_{01}(y) = 1 + 2\biggl[\sum_{n = 1}^{\infty} (-1)^{n}y^{n^2}\biggr] :\vartheta_{10}(y) = 2\biggl[\sum_{n = 1}^{\infty} y^{(n - 1/2)^2}\biggr] 야코비 항등식은 이 세 가지 함수를 수학적 조합으로 제공한다: :\vartheta_{10}(y) = \sqrt[4]{\vartheta_{00}(y)^4 - \vartheta_{01}(y)^4} 테타 함수와 타원형 놈 함수는 서로 다음과 같은 관계를 갖는다: :\vartheta_{00}[q(x)] = \sqrt{2\pi^{-1}K(x)} :\vartheta_{01}[q(x)] = \sqrt[4]{1-x^2}\,\sqrt{2\pi^{-1}K(x)} :\vartheta_{00}[q(x)^2] = \cos\bigl[\tfrac{1}{2}\arcsin(x)\bigr]\sqrt{2\pi^{-1}K(x)} :\vartheta_{01}[q(x)^2] = \sqrt[8]{1 - x^2}\,\sqrt{2\pi^{-1}K(x)} 놈 함수는 제1종 및 제2종 완전 타원 적분의 정의에 사용될 수 있다. :K(\varepsilon) = \tfrac{1}{2}\pi\,\vartheta_{00}[q(\varepsilon)]^2 :E(\varepsilon) = 2\pi q(\varepsilon)\,\vartheta_{00}'[q(\varepsilon)]\vartheta_{00}[q(\varepsilon)]^{-3} + \tfrac{1}{2}\pi(1 - \varepsilon^2)\,\vartheta_{00}[q(\varepsilon)]^2 여기서 지수 위치의 대시는 소위 세타 제로 값 함수의 도함수를 나타낸다. :\vartheta_{00}'(x) = \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x}\,\vartheta_{00}(x) = 2 + \sum_{n = 1}^{\infty} 2(n + 1)^2 x^{n(n+2)} 타원 함수 진폭의 제타와 델타 진폭은 타원 노메 함수 [9] 를 사용하여 쉽게 정의할 수 있다. :\operatorname{zn}(x;k) = \sum_{n = 1}^{\infty} \frac{2\pi K(k)^{-1}\sin[\pi K(k)^{-1}x]q(k)^{2n-1}}{1-2\cos[\pi K(k)^{-1}x]q(k)^{2n-1}+q(k)^{4n-2}} :\operatorname{dn}(x;k) = \sqrt[4]{1-k^2}\prod_{n = 1}^{\infty} \frac{1+2\cos[\pi K(k)^{-1}x]q(k)^{2n-1}+q(k)^{4n-2}}{1-2\cos[\pi K(k)^{-1}x]q(k)^{2n-1}+q(k)^{4n-2}} 앞서 언급했듯이, 노메를 제곱 함수로 나눈 몫의 네제곱근을 사용하여 진폭 사인, 반대 진폭 사인 및 진폭 코사인에 대한 곱 급수 정의 [10] 를 설정할 수 있다. :\operatorname{sn}(x;k) = 2\sqrt[4]{k^{-2}q(k)}\,\sin[\tfrac{1}{2}\pi K(k)^{-1}x]\prod_{n = 1}^{\infty} \frac{1 - 2q(k)^{2n}\cos[\pi K(k)^{-1}x] + q(k)^{4n}}{1 - 2q(k)^{2n - 1}\cos[\pi K(k)^{-1}x] + q(k)^{4n - 2}} :\operatorname{cd}(x;k) = 2\sqrt[4]{k^{-2}q(k)}\,\cos[\tfrac{1}{2}\pi K(k)^{-1}x]\prod_{n = 1}^{\infty} \frac{1 + 2q(k)^{2n}\cos[\pi K(k)^{-1}x] + q(k)^{4n}}{1 + 2q(k)^{2n - 1}\cos[\pi K(k)^{-1}x] + q(k)^{4n - 2}} :\operatorname{cn}(x;k) = 2\sqrt[4]{k^{-2}(1 - k^2)\,q(k)}\,\cos[\tfrac{1}{2}\pi K(k)^{-1}x]\prod_{n = 1}^{\infty} \frac{1 + 2q(k)^{2n}\cos[\pi K(k)^{-1}x] + q(k)^{4n}}{1 - 2q(k)^{2n - 1}\cos[\pi K(k)^{-1}x] + q(k)^{4n - 2}} 이 공식들은 −1부터 +1까지의 모든 k 값에 유효하다. 다른 야코비 함수의 연속 정의는 다음과 같다. :\operatorname{sn}(x;k) = \frac{2\{\operatorname{zn}(\tfrac{1}{2}x;k) + \operatorname{zn}[K(k)-\tfrac{1}{2}x;k]\}}{k^2+\{\operatorname{zn}(\tfrac{1}{2}x;k) + \operatorname{zn}[K(k)-\tfrac{1}{2}x;k]\}^2} :\operatorname{cd}(x;k) = \operatorname{sn}[K(k) - x;k] :\operatorname{cn}(x;k) = \operatorname{cd}(x;k)\operatorname{dn}(x;k) :\operatorname{dn}(x;k) = \frac{k^2-\{\operatorname{zn}(\tfrac{1}{2}x;k) + \operatorname{zn}[K(k)-\tfrac{1}{2}x;k]\}^2}{k^2+\{\operatorname{zn}(\tfrac{1}{2}x;k) + \operatorname{zn}[K(k)-\tfrac{1}{2}x;k]\}^2} 진폭 사인의 곱 정의는 Borwein 형제가 쓴 ''π와 AGM''이라는 에세이 60페이지에 적혀 있으며, 이 공식은 Whittaker와 Watson의 세타 함수 정의를 기반으로 한다. 세타 함수와 결합하면 놈은 많은 야코비 진폭 함수 값들을 제공한다. :\operatorname{sc}[\tfrac{2}{3}K(k);k] = \frac{\sqrt{3}\,\vartheta_{01}[q(k)^6]}{\sqrt{1 - k^2}\,\vartheta_{01}[q(k)^2]} :\operatorname{sn}[\tfrac{1}{3}K(k);k] = \frac{2\vartheta_{00}[q(k)]^2}{3\vartheta_{00}[q(k)^3]^2 + \vartheta_{00}[q(k)]^2} = \frac{3\vartheta_{01}[q(k)^3]^2 - \vartheta_{01}[q(k)]^2}{3\vartheta_{01}[q(k)^3]^2 + \vartheta_{01}[q(k)]^2} :\operatorname{cn}[\tfrac{2}{3}K(k);k] = \frac{3\vartheta_{00}[q(k)^3]^2 - \vartheta_{00}[q(k)]^2}{3\vartheta_{00}[q(k)^3]^2 + \vartheta_{00}[q(k)]^2} = \frac{2\vartheta_{01}[q(k)]^2}{3\vartheta_{01}[q(k)^3]^2 + \vartheta_{01}[q(k)]^2} :\operatorname{sn}[\tfrac{1}{5}K(k);k] = \biggl\{\frac{\sqrt{5}\,\vartheta_{01}[q(k)^5]}{\vartheta_{01}[q(k)]} - 1\biggr\}\biggl\{\frac{5\vartheta_{01}[q(k)^{10}]^2}{\vartheta_{01}[q(k)^2]^2} - 1\biggr\}^{-1} :\operatorname{sn}[\tfrac{3}{5}K(k);k] = \biggl\{\frac{\sqrt{5}\,\vartheta_{01}[q(k)^5]}{\vartheta_{01}[q(k)]} + 1\biggr\}\biggl\{\frac{5\vartheta_{01}[q(k)^{10}]^2}{\vartheta_{01}[q(k)^2]^2} - 1\biggr\}^{-1} :\operatorname{cn}[\tfrac{2}{5}K(k);k] = \biggl\{\frac{\sqrt{5}\,\vartheta_{00}[q(k)^5]}{\vartheta_{00}[q(k)]} + 1\biggr\}\biggl\{\frac{5\vartheta_{01}[q(k)^{10}]^2}{\vartheta_{01}[q(k)^2]^2} - 1\biggr\}^{-1} :\operatorname{cn}[\tfrac{4}{5}K(k);k] = \biggl\{\frac{\sqrt{5}\,\vartheta_{00}[q(k)^5]}{\vartheta_{00}[q(k)]} - 1\biggr\}\biggl\{\frac{5\vartheta_{01}[q(k)^{10}]^2}{\vartheta_{01}[q(k)^2]^2} - 1\biggr\}^{-1} 약어 sc는 진폭 코사인이 나뉜 진폭 사인의 몫을 설명한다. 자코비 세타 함수 중 주 세타 함수의 첫 번째 도함수는 연쇄 법칙 과 타원 놈의 유도 공식을 사용하여 유도할 수 있다. :\frac{\pi^2}{2\varepsilon(1-\varepsilon^2)K(\varepsilon)^2} \,q(\varepsilon)\,\biggl\{\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}\,q(\varepsilon)}\,\vartheta_{00}\bigl[q(\varepsilon)\bigr]\biggr\} = \biggl[\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}\varepsilon} \,q(\varepsilon)\biggr]\biggl\{\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}\,q(\varepsilon)}\,\vartheta_{00}\bigl[q(\varepsilon)\bigr]\biggr\} = \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}\varepsilon}\,\vartheta_{00}\bigl[q(\varepsilon)\bigr] = \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}\varepsilon}\,\sqrt{2\pi^{-1}K(\varepsilon)} = := \frac{1}{2}\sqrt{2}\,\pi^{-1/2}\,K(\varepsilon)^{-1/2}\biggl[\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}\varepsilon}\,K(\varepsilon)\biggr] = \frac{1}{2}\sqrt{2}\,\pi^{-1/2}\,K(\varepsilon)^{-1/2}\,\frac{E(\varepsilon) - (1 - \varepsilon^2)K(\varepsilon)}{\varepsilon(1 - \varepsilon^2)} 지금 언급한 유도 부분에서 이 항등식이 기초가 된다: :\vartheta_{00}[q(\varepsilon)] = \sqrt{2\pi^{-1} K(\varepsilon)} 그러므로 이 방정식의 결과는 다음과 같다: :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}\,q(\varepsilon)}\,\vartheta_{00}\bigl[q(\varepsilon)\bigr] = \sqrt{2}\,\pi^{-5/2}\,q(\varepsilon)^{-1}\,K(\varepsilon)^{3/2}\bigl[E(\varepsilon) - (1 - \varepsilon^2)K(\varepsilon)\bigr] 제2종 완전 타원 적분은 다음 항등식을 가진다: :(1 + \sqrt{1 - \varepsilon^2})\,E\left(\frac{1 - \sqrt{1 - \varepsilon^2}}{1 + \sqrt{1 - \varepsilon^2}}\right) = E(\varepsilon) + \sqrt{1 - \varepsilon^2}\,K(\varepsilon) 이 모듈식 항등식과 함께 다음 공식 변환을 수행할 수 있다: :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}\,q(\varepsilon)}\,\vartheta_{00}\bigl[q(\varepsilon)\bigr] = \sqrt{2}\,\pi^{-5/2}\,q(\varepsilon)^{-1}\,K(\varepsilon)^{3/2}(1 + \sqrt{1 - \varepsilon^2})\left[E\left(\frac{1 - \sqrt{1 - \varepsilon^2}}{1 + \sqrt{1 - \varepsilon^2}}\right) - \sqrt{1 - \varepsilon^2}\,K(\varepsilon)\right] 더욱이, 다음 항등식이 유효하다: :\vartheta_{01}[q(\varepsilon)] = \sqrt[4]{1 - \varepsilon^2}\sqrt{2\pi^{-1} K(\varepsilon)} 세타 함수 표현 00 (x)과 01 (x)를 사용하여 다음 표현이 가능하다: :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}\,q(\varepsilon)}\,\vartheta_{00}\bigl[q(\varepsilon)\bigr] = \frac{1}{2\pi}\,q(\varepsilon)^{-1}\vartheta_{00}[q(\varepsilon)]\bigl\{\vartheta_{00}[q(\varepsilon)]^2 + \vartheta_{01}[q(\varepsilon)]^2\bigr\}\biggl\langle E\biggl\{\frac{\vartheta_{00}[q(\varepsilon)]^2 - \vartheta_{01}[q(\varepsilon)]^2}{\vartheta_{00}[q(\varepsilon)]^2 + \vartheta_{01}[q(\varepsilon)]^2}\biggr\} - \frac{\pi}{2}\,\vartheta_{01}\bigl[q(\varepsilon)\bigr]^2\biggr\rangle 이것이 최종 결과이다: :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} \,\vartheta_{00}(x) = \vartheta_{00}(x)\bigl[\vartheta_{00}(x)^2+\vartheta_{01}(x)^2\bigr]\biggl\{\frac{1}{2\pi x}E\biggl[\frac{\vartheta_{00}(x)^2-\vartheta_{01}(x)^2}{\vartheta_{00}(x)^2+\vartheta_{01}(x)^2}\biggr] - \frac{\vartheta_{01}(x)^2}{4x}\biggr\} 유사한 방식으로, 세타 함수의 다른 1차 도함수와 이들의 조합도 다음과 같이 유도할 수 있다. :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} \,\vartheta_{01}(x) = \vartheta_{01}(x)\bigl[\vartheta_{00}(x)^2+\vartheta_{01}(x)^2\bigr]\biggl\{\frac{1}{2\pi x}E\biggl[\frac{\vartheta_{00}(x)^2-\vartheta_{01}(x)^2}{\vartheta_{00}(x)^2+\vartheta_{01}(x)^2}\biggr] - \frac{\vartheta_{00}(x)^2}{4x}\biggr\} :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} \,\vartheta_{10}(x) = \frac{1}{2\pi x} \vartheta_{10}(x)\vartheta_{00}(x)^2 E\biggl[\frac{\vartheta_{10}(x)^2}{\vartheta_{00}(x)^2}\biggr] :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} \,\frac{\vartheta_{00}(x)}{\vartheta_{01}(x)} = \frac{\vartheta_{00}(x)^5 - \vartheta_{00}(x)\vartheta_{01}(x)^4}{4x\,\vartheta_{01}(x)} :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} \,\frac{\vartheta_{10}(x)}{\vartheta_{00}(x)} = \frac{\vartheta_{10}(x)\vartheta_{01}(x)^4}{4x\,\vartheta_{00}(x)} :\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}x} \,\frac{\vartheta_{10}(x)}{\vartheta_{01}(x)} = \frac{\vartheta_{10}(x)\vartheta_{00}(x)^4}{4x\,\vartheta_{01}(x)} 중요한 정의: :\vartheta_{10}(x) = 2x^{1/4} + 2x^{1/4}\sum_{n = 1}^{\infty} x^{2\bigtriangleup(n)} :\bigtriangleup(n) = \tfrac{1}{2}n(n + 1)
9. 5차 방정식의 해
아벨-루피니 정리에 따르면 5차 방정식의 일반적인 경우는 기본적으로 풀 수 없다. 그러나 타원 명사와 세타 함수의 조합으로 모든 오차 방정식 을 풀 수 있다. 다음은 브링-제라드 정규형의 5차 다항식에 대해 언급된 타원 함수가 있는 실제 해를 나타낸 것이다. [1] :x^5 + 5\,x = 4\,c :Q = q\bigl[\bigl(2\,c^2 + 2 + 2\sqrt{c^4 + 1}\bigr)^{-1/2}\bigl(\sqrt{\sqrt{c^4 + 1} + 1} + c\bigr)\bigr] :x = \frac{\bigl[\vartheta_{00}(Q^{1/5})^2 - 5\,\vartheta_{00}(Q^5)^2\bigr]\sqrt{\vartheta_{00}(Q^{1/5})^2 + 5\,\vartheta_{00}(Q^5)^2 - 4\,\vartheta_{00}(Q)^2 - 2\,\vartheta_{00}(Q^{1/5})\,\vartheta_{00}(Q^5)}}{4\,\vartheta_{10}(Q)\,\vartheta_{01}(Q)\,\vartheta_{00}(Q)} 기본 함수로 풀 수 있는 방정식의 예시는 다음과 같다.첫 번째 계산 예:
x^5 + 5\,x = 2\sqrt{3} Q = q\bigl[\bigl(2\,c^2 + 2 + 2\sqrt{c^4 + 1}\bigr)^{-1/2}\bigl(\sqrt{\sqrt{c^4 + 1} + 1} + c\bigr)\bigr](c = \tfrac{1}{2}\sqrt{3}) = \exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{3}\,\pi) {\color{JungleGreen}x = \frac{\vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{15}\sqrt{3}\,\pi)\bigr]^2 - 5\,\vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{5}{3}\sqrt{3}\,\pi)\bigr]^2}{4\,\vartheta_{10}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{3}\,\pi)\bigr]\,\vartheta_{01}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{3}\,\pi)\bigr]\,\vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{3}\,\pi)\bigr]} \times} \vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{15}\sqrt{3}\,\pi)\bigr] = \biggl[\frac{4}{3}\sin\bigl(\tfrac{1}{5}\pi\bigr)\frac{\sqrt[3]{10} + 1}{\sqrt[6]{80}} + \frac{1}{3}\cot(\tfrac{1}{10}\pi)\biggr]\vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{3}\,\pi)\bigr] \sqrt{5}\,\vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{5}{3}\sqrt{3}\,\pi)\bigr] = \biggl[\frac{4}{3}\cos\bigl(\tfrac{1}{10}\pi\bigr)\frac{\sqrt[3]{10} + 1}{\sqrt[6]{80}} - \frac{1}{3}\tan(\tfrac{1}{5}\pi)\biggr]\vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{3}\sqrt{3}\,\pi)\bigr] {\color{ForestGreen}x = \tfrac{1}{3}\sqrt{3}\,(\sqrt[3]{10} - 1)}
두 번째 계산 예:
x^5 + 5\,x = 3\sqrt{7} Q = q\bigl[\bigl(2\,c^2 + 2 + 2\sqrt{c^4 + 1}\bigr)^{-1/2}\bigl(\sqrt{\sqrt{c^4 + 1} + 1} + c\bigr)\bigr](c = \tfrac{3}{4}\sqrt{7}) = \exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{7}\,\pi) {\color{JungleGreen}x = \frac{\vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{35}\sqrt{7}\,\pi)\bigr]^2 - 5\,\vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{5}{7}\sqrt{7}\,\pi)\bigr]^2}{4\,\vartheta_{10}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{7}\,\pi)\bigr]\,\vartheta_{01}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{7}\,\pi)\bigr]\,\vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{7}\,\pi)\bigr]} \times} \vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{35}\sqrt{7}\,\pi)\bigr] = \tfrac{4}{3}\sqrt{3}\cos(\tfrac{1}{10}\pi)\cosh\bigl[\tfrac{1}{3}\text{artanh}(\tfrac{1}{9}\sqrt{21})\bigr]\vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{7}\,\pi)\bigr] \sqrt{5}\,\vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{5}{7}\sqrt{7}\,\pi)\bigr] = \tfrac{4}{3}\sqrt{3}\sin(\tfrac{1}{5}\pi)\cosh\bigl[\tfrac{1}{3}\text{artanh}(\tfrac{1}{9}\sqrt{21})\bigr]\vartheta_{00}\bigl[\exp(-\tfrac{1}{7}\sqrt{7}\,\pi)\bigr] {\color{ForestGreen}x = \tfrac{1}{2}\sqrt{7} - \tfrac{1}{2}\sqrt{3}\tanh\bigl[\tfrac{1}{3}\text{artanh}(\tfrac{1}{9}\sqrt{21})\bigr]}
타원 함수로만 풀 수 있는 계산 예: :x^5 + 5\,x = 2\sqrt[4]{2} :Q = q\bigl[\bigl(2\,c^2 + 2 + 2\sqrt{c^4 + 1}\bigr)^{-1/2}\bigl(\sqrt{\sqrt{c^4 + 1} + 1} + c\bigr)\bigr](c = 2^{-3/4}) = q\bigl[\cos\bigl(\tfrac{1}{8}\pi\bigr)\bigr] :Q \approx 0.11785793531185771914155254110648923544545944879394196130445 :x = \frac{\vartheta_{00}\bigl\{q\bigl[\cos(\tfrac{1}{8}\pi)\bigr]^{1/5}\bigr\}^2 - 5\,\vartheta_{00}\bigl\{q\bigl[\cos(\tfrac{1}{8}\pi)\bigr]^5\bigr\}^2}{4\,\vartheta_{10}\bigl\{q\bigl[\cos(\tfrac{1}{8}\pi)\bigr]\bigr\}\,\vartheta_{01}\bigl\{q\bigl[\cos(\tfrac{1}{8}\pi)\bigr]\bigr\}\,\vartheta_{00}\bigl\{q\bigl[\cos(\tfrac{1}{8}\pi)\bigr]\bigr\}} \times :\times\sqrt{\vartheta_{00}\bigl\{q\bigl[\cos(\tfrac{1}{8}\pi)\bigr]^{1/5}\bigr\}^2 + 5\,\vartheta_{00}\bigl\{q\bigl[\cos(\tfrac{1}{8}\pi)\bigr]^5\bigr\}^2 - 4\,\vartheta_{00}\bigl\{q\bigl[\cos(\tfrac{1}{8}\pi)\bigr]\bigr\}^2 - 2\,\vartheta_{00}\bigl\{q\bigl[\cos(\tfrac{1}{8}\pi)\bigr]^{1/5}\bigr\}\,\vartheta_{00}\bigl\{q\bigl[\cos(\tfrac{1}{8}\pi)\bigr]^5\bigr\}} :x \approx 0.4710447387949811740242434591671230417409496435087081512857 솔루션이 타원 함수의 도움으로만 표현될 수 있는 두 번째 예: :x^5 + 5\,x = 4 :Q = q\bigl[\bigl(2c^2 + 2 + 2\sqrt{c^4 + 1}\bigr)^{-1/2}\bigl(\sqrt{\sqrt{c^4 + 1} + 1} + c\bigr)\bigr]\bigl(c = 1\bigr) = q\bigl[\frac{\sqrt[4]{2}}{2} + \sin(\frac{\pi}{8}\bigr)\bigr] :Q \approx 0.18520287008030014142515182307361246060360377625 :x = \frac{\vartheta_{00}\{q\bigl[\frac{\sqrt[4]{2}}{2} + \sin(\frac{\pi}{8})\bigr]^{1/5}\}^2 - 5\,\vartheta_{00}\{q\bigl[\frac{\sqrt[4]{2}}{2} + \sin(\frac{\pi}{8})\bigr]^5\}^2}{4\,\vartheta_{10}\{q\bigl[\frac{\sqrt[4]{2}}{2} + \sin(\frac{\pi}{8})\bigr]\}\,\vartheta_{01}\{q\bigl[\frac{\sqrt[4]{2}}{2} + \sin(\frac{\pi}{8})\bigr]\}\,\vartheta_{00}\{q\bigl[\frac{\sqrt[4]{2}}{2} + \sin(\frac{\pi}{8})\bigr]\}} \times :\times \sqrt{\vartheta_{00}\{q\bigl[\tfrac{\sqrt[4]{2}}{2} + \sin(\tfrac{\pi}{8})\bigr]^{1/5}\}^2 + 5\vartheta_{00}\{q\bigl[\tfrac{\sqrt[4]{2}}{2} + \sin(\tfrac{\pi}{8})\bigr]^5\}^2 - 4\vartheta_{00}\{q\bigl[\tfrac{\sqrt[4]{2}}{2} + \sin(\tfrac{\pi}{8})\bigr]\}^2 - 2\vartheta_{00}\{q\bigl[\tfrac{\sqrt[4]{2}}{2} + \sin(\tfrac{\pi}{8})\bigr]^{1/5}\}\,\vartheta_{00}\{q\bigl[\tfrac{\sqrt[4]{2}}{2} + \sin(\tfrac{\pi}{8})\bigr]^5\}} :x \approx 0.75192639869405948026865366345020738740978383913 모듈러스 \varepsilon 에 관한 놈 세제곱 정리의 직접적인 공식과 야코비 진폭 사인을 조합하여 생성한다. [1] Johansson의 저서 ''대수 방정식의 해석적 해''와 Bagis의 ''5차 타원 특이 모듈의 평가''는 인용된 저서에서 완전 제1종 적분 K의 3분의 1에 대한 야코비 진폭 사인이 다음 4차 방정식을 푼다는 것을 보여주었다. [1] :\varepsilon^2 x^4 - 2\varepsilon^2 x^3 + 2x - 1 = 0 :x = \text{sn}\bigl[\tfrac{1}{3}K(\varepsilon);\varepsilon\bigr] 위에 언급된 매개변수화를 이 방정식에 삽입한다. :\varepsilon = u(\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1) :u^2(\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1)^2 (x^4 - 2x^3) + 2x - 1 = 0 이것은 패턴 \tfrac{1}{2} < x < 1 \,\cap \,x \in \R 에 대한 4차 방정식의 실수 해이다. :x = \frac{1}{\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1} 따라서 다음 공식이 유효하다. :\text{sn}\bigl[\tfrac{1}{3}K(\varepsilon);\varepsilon\bigr] \bigl[\varepsilon = u(\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1)\bigr] = \frac{1}{\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1} 매개변수화된 놈 세제곱 공식은 다음과 같다. :q\bigl[u(\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1)\bigr]^3 = q\bigl[u(\sqrt{u^4-u^2+1}+u^2-1)\bigr] 같은 공식을 다음과 같은 대안적인 방식으로 설계할 수 있다. :q\bigl[u(\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1)\bigr]^3 = q\bigl\{\bigl[u(\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1)\bigr]^3 \bigl(\sqrt{u^4-u^2+1}-u^2+1\bigr)^{-4} \bigr\} 따라서 이 결과는 직접 놈 세제곱 정리로 나타난다. :q(\varepsilon)^3 = q\bigl\{\varepsilon^3 \text{sn}\bigl[\tfrac{1}{3}K(\varepsilon);\varepsilon\bigr]^4 \bigr\}
10. 응용
놈은 타원 함수와 모듈러 형식 을 설명하는 값으로 자주 사용된다. 놈은 람베르트 급수 , q-급수, 더 일반적으로 q-아날로그를 구성하는 시작점으로 사용된다. 즉, 반 주기 비 \(\tau\)는 일반적으로 복소수 상반평면 의 좌표로 사용되며, 푸앵카레 메트릭이 부여되어 푸앵카레 상반평면 모형을 얻는다. 그런 다음 놈은 반지름이 1인 구멍 뚫린 원반의 좌표 역할을 한다. 구멍이 뚫린 이유는 \(q=0\)이 원반의 일부가 아니기 때문이다. \(q=0\)은 \(\tau \to \infty\)에 해당한다. 이렇게 하면 구멍 뚫린 원반에 푸앵카레 메트릭이 부여된다. 상반평면(및 푸앵카레 원반 및 구멍 뚫린 원반)은 기본 영역 으로 타일링할 수 있으며, 이는 평행 사변형으로 평면 타일링을 고유하게 결정하는 반주기 비율 \(\tau\)(또는 \(q\) 또는 \(K\) 및 \(iK'\) 등의 값)의 영역이다. 타일링은 모듈 그룹에 의해 주어진 모듈 대칭이라고 한다. 상반평면에서 주기적인 일부 함수는 모듈 함수라고 한다. 놈, 반주기, 사분기 또는 반주기 비율은 모두 이러한 주기 함수에 대한 다양한 매개변수화를 제공한다. 전형적인 모듈 함수는 클라인의 j-불변량이다. 반주기 비율 \(\tau\) 또는 놈 \(q\)의 함수로 작성할 수 있다. 놈 또는 놈의 제곱(''q''-전개)에 따른 급수 전개는 피셔-그라이스 괴물 과 괴물 달빛에 의해 유명하게 연결된다. 오일러 함수는 일반적으로 ''q''-급수의 원형으로 나타난다. 놈은 ''q''-급수의 \(q\)이므로 본질적으로 아핀 리 대수 이론에서 나타난다.
11. 참고 문헌
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