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후르비츠 제타 함수

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1. 개요

후르비츠 제타 함수는 복소변수 s와 q에 대한 함수로, 급수를 통해 정의되며 리만 제타 함수의 일반화된 형태이다. 이 함수는 해석적 연속을 통해 s ≠ 1인 모든 복소수 s로 확장 가능하며, s = 1에서 단순극을 갖는다. 후르비츠 제타 함수는 적분 표현, 함수 방정식, 급수 표현 등 다양한 형태로 나타낼 수 있으며, 특히 함수 방정식은 제타 함수의 우변과 좌변의 값을 연결한다. 또한, 음의 정수에서의 값은 베르누이 다항식과 관련이 있으며, 디리클레 L-함수, 폴리감마 함수, 르장드르 카이 함수, 야코비 세타 함수 등 다른 함수들과의 관계를 갖는다. 후르비츠 제타 함수는 수론, 프랙탈, 동역학계, 통계학, 입자 물리학 등 다양한 분야에 응용되며, 바르네스 제타 함수나 레르히 초월 함수를 통해 일반화될 수 있다.

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후르비츠 제타 함수

2. 정의

후르비츠 제타 함수는 Re(s) > 1, Re(q) > 0인 경우 다음과 같은 급수로 정의된다.

:\zeta(s,q)=\sum_{n=0}^\infty(n+q)^{-s}

이 함수는 s\ne1인 임의의 s에 대하여 해석적 연속으로 확장할 수 있다. q = 1인 경우는 리만 제타 함수가 된다.

3. 해석적 연속

Hurwitz zeta function영어는 s ≠ 1인 모든 복소수 s에 대해 정의되는 유리형 함수해석적 연속에 의해 확장된다.[1] s = 1에서, 유수가 1인 단순 극점을 갖는다.[1] 상수항은 다음과 같이 주어진다.[1]

:\lim_{s\to 1} \left[ \zeta (s,q) - \frac{1}{s-1}\right] = \frac{-\Gamma'(q)}{\Gamma(q)} = -\psi(q)

여기서 Γ는 감마 함수이고, ψ는 디감마 함수이다.[1]

4. 적분 표현

:\zeta(s,a) = \frac{1}{\Gamma(s)} \int_0^\infty \frac{x^{s-1}e^{-ax}}{1-e^{-x}} dx

여기서 \operatorname{Re}(s)>1이고 \operatorname{Re}(a)>0이다. (이 적분은 멜린 변환으로 볼 수 있다.)[3]

위의 적분 표현은 다음과 같은 경로 적분 표현으로 변환될 수 있다.

:\zeta(s,a) = -\Gamma(1-s)\frac{1}{2 \pi i} \int_C \frac{(-z)^{s-1}e^{-az}}{1-e^{-z}} dz

여기서 C는 양의 실수축을 반시계 방향으로 도는 한켈 경로이며, 주치는 복소 지수 (-z)^{s-1}에 사용된다. 이전 적분과는 달리, 이 적분은 모든 ''s''에 대해 유효하며, 실제로 ''s''의 전해석 함수이다.[4]

경로 적분 표현은 \zeta(s,a)해석적 연속s \ne 1인 모든 값으로 제공한다. s = 1에서, 이는 잔류가 1인 단순 극을 갖는다.[5]

5. 함수 방정식

후르비츠 제타 함수는 모든 정수 1\le m\le n에 대하여 다음과 같은 함수 방정식을 만족시킨다.

:\zeta \left(1-s,\frac{m}{n} \right) =

\frac{2\Gamma(s)}{ (2\pi n)^s }

\sum_{k=1}^n \left[\cos

\left( \frac {\pi s} {2} -\frac {2\pi k m} {n} \right)\;

\zeta \left( s,\frac {k}{n} \right)\right]

이 함수 방정식은 복소 평면 내에서 제타 함수의 좌변과 우변의 값을 관련시킨다.

5. 1. 후르비츠 공식

리만 제타 함수의 함수 방정식을 일반화하는 다음 항등식을 만족한다.[6]

:\zeta(1-s,a) = \frac{\Gamma(s)}{(2\pi)^s} \left( e^{-\pi i s/2} \sum_{n=1}^\infty \frac{e^{2\pi ina}}{n^s} + e^{\pi i s/2} \sum_{n=1}^\infty \frac{e^{-2\pi ina}}{n^s} \right),

이는 Re(''s'') > 1 및 0 < ''a'' ≤ 1에 유효하다. 리만 제타 함수 방정식은 특수한 경우 ''a'' = 1이다.[7]

:\zeta(1-s) = \frac{2\Gamma(s)}{(2\pi)^{s}} \cos\left(\frac{\pi s}{2}\right) \zeta(s)

후르비츠 공식은 다음과 같이 표현될 수도 있다.[8]

:\zeta(s,a) = \frac{2\Gamma(1-s)}{(2\pi)^{1-s}} \left( \sin\left(\frac{\pi s}{2}\right) \sum_{n=1}^\infty \frac{\cos(2\pi na)}{n^{1-s}} + \cos\left(\frac{\pi s}{2}\right) \sum_{n=1}^\infty \frac{\sin(2\pi na)}{n^{1-s}} \right)

(Re(''s'') < 0 및 0 < ''a'' ≤ 1).

후르비츠 공식은 다양한 증명을 가지고 있다.[9] 한 가지 증명은 잔여 정리와 함께 윤곽 적분 표현을 사용한다.[6][8] 두 번째 증명은 세타 함수 항등식, 또는 동등하게 푸아송 덧셈 공식을 사용한다.[10] 이 증명들은 리만의 1859년 논문에서 리만 제타 함수의 함수 방정식에 대한 두 가지 증명과 유사하다. 후르비츠 공식에 대한 또 다른 증명은 오일러-매클로린 덧셈 공식을 사용하여 후르비츠 제타 함수를 적분으로 표현한다.

:\zeta(s,a) = s \int_{-a}^\infty \frac{\lfloor x \rfloor - x + \frac{1}{2}}{(x+a)^{s+1}} dx

(−1 < Re(''s'') < 0 및 0 < ''a'' ≤ 1) 그런 다음 분자를 푸리에 급수로 확장한다.[11]

''a''가 유리수일 때, 후르비츠 공식은 다음 함수 방정식으로 이어진다. 정수 1\leq m \leq n 에 대해,

:\zeta \left(1-s,\frac{m}{n} \right) =

\frac{2\Gamma(s)}{ (2\pi n)^s }

\sum_{k=1}^n \left[\cos

\left( \frac {\pi s} {2} -\frac {2\pi k m} {n} \right)\;

\zeta \left( s,\frac {k}{n} \right)\right]



모든 ''s'' 값에 대해 성립한다.[12]

이 함수 방정식은 또 다른 동등한 형태로 쓸 수 있다.

: \zeta \left(1-s,\frac{m}{n} \right) = \frac{\Gamma(s)}{ (2\pi n)^s} \sum_{k=1}^n \left[e^{\frac{\pi is}{2}}e^{-\frac{2\pi ikm}{n}}\zeta \left( s,\frac {k}{n} \right) + e^{-\frac{\pi is}{2}}e^{\frac{2\pi ikm}{n}}\zeta \left( s,\frac {k}{n} \right) \right]

.

후르비츠 공식은 다음과 같다.

:\zeta(1-s,x)=\frac{1}{2s}\left[e^{-i\pi s/2}\beta(x;s) + e^{i\pi s/2} \beta(1-x;s) \right]

여기서,

:\beta(x;s)=

2\Gamma(s+1)\sum_{n=1}^\infty \frac {\exp(2\pi inx) } {(2\pi n)^s}=

\frac{2\Gamma(s+1)}{(2\pi)^s} \mbox{Li}_s (e^{2\pi ix})



0\le x\le 1s>1에 대해 제타 함수의 유효한 표현이다. 또한, 여기서 \text{Li}_s (z)는 다중 로그 함수이다.

6. 급수 표현

후르비츠 제타 함수는 헬무트 하세가 제시한 뉴턴 급수 표현, 전방 차분을 이용한 표현, 함수의 두 번째 변수에 대한 편미분을 이용한 테일러 급수 표현 등으로 나타낼 수 있다.[14][15] 로랑 급수 전개를 통해 일반화된 슈틸체스 상수를 정의할 수도 있다.

6. 1. 뉴턴 급수 표현

1930년 헬무트 하세는 실수 ''a'' > 0 이고, 임의의 복소수 ''s'' ≠ 1 에 대해 정의되는 수렴하는 뉴턴 급수 표현을 제시했다.[14]

:\zeta(s,a)=\frac{1}{s-1}

\sum_{n=0}^\infty \frac{1}{n+1}

\sum_{k=0}^n (-1)^k {n \choose k} (a+k)^{1-s}.

이 급수는 ''s''-평면의 콤팩트 집합에서 정함수로 균등하게 수렴한다. 내부 합은 a^{1-s}의 ''n''번째 전방 차분으로 이해할 수 있다. 즉,

:\Delta^n a^{1-s} = \sum_{k=0}^n (-1)^{n-k} {n \choose k} (a+k)^{1-s}

여기서 Δ는 전방 차분 연산자이다. 따라서 다음과 같이 쓸 수 있다.

:\begin{align}

\zeta(s, a) &= \frac{1}{s-1}\sum_{n=0}^\infty \frac{(-1)^n}{n+1} \Delta^n a^{1-s}\\

&= \frac{1}{s-1} {\log(1 + \Delta) \over \Delta} a^{1-s}

\end{align}

Helmut Hasse영어에 의해 주어진 식과 표현방식은 동일하며, 같은 내용이므로 중복을 피하기 위해 한번만 작성한다.

6. 2. 테일러 급수

제타 함수의 두 번째 변수에 대한 편미분은 시프트이다.

:\frac {\partial} {\partial q} \zeta (s,q) = -s\zeta(s+1,q).

따라서, 테일러 급수는 다음과 같이 나타낼 수 있다.

:\zeta(s,x+y) = \sum_{k=0}^\infty \frac {y^k} {k!}

\frac {\partial^k} {\partial x^k} \zeta (s,x) =

\sum_{k=0}^\infty {s+k-1 \choose s-1} (-y)^k \zeta (s+k,x).

또는 |q| < 1에 대해,

:\zeta(s, q) = \frac{1}{q^s} + \sum_{n=0}^{\infty} (-q)^n {s + n - 1 \choose n} \zeta(s + n)

이 성립한다.[15]

이와 밀접하게 관련된 '''스타크-케이퍼 공식'''은 다음과 같다.

:\zeta(s,N) =

\sum_{k=0}^\infty \left[ N+\frac {s-1}{k+1}\right]

{s+k-1 \choose s-1} (-1)^k \zeta (s+k,N)

이 공식은 정수 ''N''과 임의의 ''s''에 대해 성립한다. 정수의 거듭제곱의 유한 합에 대한 유사한 관계는 파울하버 공식을 참조하라.

6. 3. 로랑 급수

로랑 급수 전개를 사용하여 다음과 같은 급수에서 발생하는 일반화된 슈틸체스 상수를 정의할 수 있다.

:\zeta(s,a) = \frac{1}{s-1} + \sum_{n=0}^\infty \frac{(-1)^n}{n!} \gamma_n(a) (s-1)^n.

특히, 상수항은 다음과 같다.

:\lim_{s\to 1} \left[ \zeta(s,a) - \frac{1}{s-1}\right] =

\gamma_0(a)=

\frac{-\Gamma'(a)}{\Gamma(a)} = -\psi(a)

여기서 \Gamma감마 함수이고 \psi = \Gamma' / \Gamma디감마 함수이다. 특별한 경우로, \gamma_0(1) = -\psi(1) = \gamma_0 = \gamma이다.

로랑 급수 전개는 다음 급수 내의 스틸체스 상수를 정의하는 데 사용할 수 있다.

:\zeta(s,q)=\frac{1}{s-1}+\sum_{n=0}^\infty \frac{(-1)^n}{n!} \gamma_n(q) \; (s-1)^n.

특히, \gamma_0(q) = -\psi(q)\gamma_0(1) = -\psi(1) = \gamma_0 = \gamma이다.

7. 특이값

''ζ''(''s'', ''a'')의 ''s'' = 0, −1, −2, ...에서의 값은 베르누이 다항식과 관련이 있다.[17]

:\zeta(-n,a) = -\frac{B_{n+1}(a)}{n+1}.

예를 들어, n=0인 경우:[18]

:\zeta(0,a) = \frac{1}{2} - a.

7. 1. 음의 정수

Hurwitz zeta function|후르비츠 제타 함수영어 ''ζ''(''s'', ''a'')의 ''s'' = 0, −1, −2, ...에서의 값은 베르누이 다항식과 관련이 있다.[17]

:\zeta(-n,a) = -\frac{B_{n+1}(a)}{n+1}.

예를 들어, n=0인 경우:[18]

:\zeta(0,a) = \frac{1}{2} - a.

위에 정의된 함수 \beta는 베르누이 다항식

:B_n(x) = -\Re \left[ (-i)^n \beta(x;n) \right]

을 일반화한다. 여기서 \Re\,z는 z의 실수부를 나타낸다. 대신에,

:\zeta(-n,x)=-{B_{n+1}(x) \over n+1}

라고 쓸 수 있다.

특히, n=0에 대해 관계식이 유지되어,

:\zeta(0,x)= \frac{1}{2} -x

를 얻는다.

7. 2. s에 대한 미분

''s'' = 0에서 ''s''에 대한 편미분감마 함수와 관련이 있다.

:\left. \frac{\partial}{\partial s} \zeta(s,a) \right|_{s=0} = \log\Gamma(a) - \frac{1}{2} \log(2\pi)

특히, \zeta'(0) = -\frac{1}{2} \log(2\pi). 이 공식은 레르히에 의한 것이다.

8. 다른 함수와의 관계

=== 디리클레 L-함수 ===

후르비츠 제타 함수는 ''a'' = 1일 때 리만 제타 함수 ζ(''s'')와 일치하며, ''a'' = 1/2일 때는 (2''s''-1)ζ(''s'')와 같다.[24] ''a'' = ''n''/''k''이고 ''k'' > 2, (''n'',''k'') > 1, 0 < ''n'' < ''k''이면 다음과 같다.

:\zeta(s,n/k)=\frac{k^s}{\varphi(k)}\sum_\chi\overline{\chi}(n)L(s,\chi),

여기서 합은 법 ''k''에 대한 모든 디리클레 지표에 대해 이루어진다. 반대 방향으로는 다음과 같은 선형 결합이 있다.[24]

:L(s,\chi)=\frac {1}{k^s} \sum_{n=1}^k \chi(n)\; \zeta \left(s,\frac{n}{k}\right).

곱셈 정리는 다음과 같다.

:k^s\zeta(s)=\sum_{n=1}^k \zeta\left(s,\frac{n}{k}\right),

이것의 유용한 일반화는 ''분포 관계''이다.[22]

:\sum_{p=0}^{q-1}\zeta(s,a+p/q)=q^s\,\zeta(s,qa).

(이 마지막 형태는 ''q''가 자연수이고 1 - ''qa''가 아닐 때마다 유효하다.)

=== 폴리감마 함수 ===

양의 정수 ''m''에 대해 후르비츠 제타 함수는 폴리감마 함수와 다음과 같은 관계를 갖는다.[38]

:\psi^{(m)}(z)= (-1)^{m+1} m! \zeta (m+1,z) \ .

=== 르장드르 카이 함수 ===

후르비츠 제타 함수의 차수 ''s''에 대한 이산 푸리에 변환은 르장드르 카이 함수이다.[16]

=== 야코비 세타 함수 ===

야코비 세타 함수 \vartheta (z,\tau)에 대해,

:\int_0^\infty \left[\vartheta (z,it) -1 \right] t^{s/2} \frac{dt}{t}=

\pi^{-(1-s)/2} \Gamma \left( \frac {1-s}{2} \right)

\left[ \zeta(1-s,z) + \zeta(1-s,1-z) \right]

\Re s > 0이고 ''z''가 정수가 아닌 복소수일 때 성립한다. ''z''=''n''이 정수일 경우, 다음과 같이 단순화된다.

:\int_0^\infty \left[\vartheta (n,it) -1 \right] t^{s/2} \frac{dt}{t}=

2\ \pi^{-(1-s)/2} \ \Gamma \left( \frac {1-s}{2} \right) \zeta(1-s)

=2\ \pi^{-s/2} \ \Gamma \left( \frac {s}{2} \right) \zeta(s).

여기서 ζ는 리만 제타 함수이다. 이 마지막 형태는 리만이 처음 제시한 리만 제타 함수의 함수 방정식이다. ''z''가 정수인지 아닌지에 따른 차이는 야코비 세타 함수가 t\rightarrow 0일 때 ''z''에 대한 주기적인 델타 함수 또는 빗살 함수로 수렴한다는 사실에서 기인한다.

8. 1. 디리클레 L-함수

후르비츠 제타 함수는 ''a'' = 1일 때 리만 제타 함수 ζ(''s'')와 일치하며, ''a'' = 1/2일 때는 (2''s''−1)ζ(''s'')와 같다.[24] ''a'' = ''n''/''k''이고 ''k'' > 2, (''n'',''k'') > 1, 0 < ''n'' < ''k''이면 다음과 같다.[21]

:\zeta(s,n/k)=\frac{k^s}{\varphi(k)}\sum_\chi\overline{\chi}(n)L(s,\chi),

여기서 합은 법 ''k''에 대한 모든 디리클레 지표에 대해 이루어진다. 반대 방향으로는 다음과 같은 선형 결합이 있다.[24]

:L(s,\chi)=\frac {1}{k^s} \sum_{n=1}^k \chi(n)\; \zeta \left(s,\frac{n}{k}\right).

또한 곱셈 정리가 있는데,

:k^s\zeta(s)=\sum_{n=1}^k \zeta\left(s,\frac{n}{k}\right),

이것의 유용한 일반화는 ''분포 관계''이다.[22]

:\sum_{p=0}^{q-1}\zeta(s,a+p/q)=q^s\,\zeta(s,qa).

(이 마지막 형태는 ''q''가 자연수이고 1 − ''qa''가 아닐 때마다 유효하다.)

8. 2. 폴리감마 함수

양의 정수 ''m''에 대해 후르비츠 제타 함수는 폴리감마 함수와 다음과 같은 관계를 갖는다.[38]

:\psi^{(m)}(z)= (-1)^{m+1} m! \zeta (m+1,z) \ .

8. 3. 르장드르 카이 함수

후르비츠 제타 함수의 차수 ''s''에 대한 이산 푸리에 변환은 르장드르 카이 함수이다.[16]

8. 4. 야코비 세타 함수

만약 \vartheta (z,\tau)가 야코비 세타 함수이면,

:\int_0^\infty \left[\vartheta (z,it) -1 \right] t^{s/2} \frac{dt}{t}=

\pi^{-(1-s)/2} \Gamma \left( \frac {1-s}{2} \right)

\left[ \zeta(1-s,z) + \zeta(1-s,1-z) \right]

\Re s > 0이고 ''z''가 정수가 아닌 복소수일 때 성립한다. ''z''=''n''이 정수일 경우, 다음과 같이 단순화된다.

:\int_0^\infty \left[\vartheta (n,it) -1 \right] t^{s/2} \frac{dt}{t}=

2\ \pi^{-(1-s)/2} \ \Gamma \left( \frac {1-s}{2} \right) \zeta(1-s)

=2\ \pi^{-s/2} \ \Gamma \left( \frac {s}{2} \right) \zeta(s).

여기서 ζ는 리만 제타 함수이다. 이 마지막 형태는 리만이 처음 제시한 리만 제타 함수의 함수 방정식이다. ''z''가 정수인지 아닌지에 따른 차이는 야코비 세타 함수가 t\rightarrow 0일 때 ''z''에 대한 주기적인 델타 함수 또는 빗살 함수로 수렴한다는 사실에서 기인한다.

9. 응용

후르비츠 제타 함수는 여러 분야에서 나타난다. 가장 대표적으로는 이론이 가장 심오하고 발전된 수론에서 나타난다. 프랙탈동역학계 연구에서도 활용된다. 응용 통계학에서는 지프의 법칙 및 지프-만델브로 법칙에서 나타난다. 입자 물리학에서는 줄리안 슈윙거의 공식[27]에서 나타나며, 균일한 전기장에서 폴 디랙의 전자의 쌍 생성률에 대한 정확한 결과를 제공한다.[37]

10. 일반화

양의 정수 ''m''을 갖는 후르비츠 제타 함수는 폴리감마 함수와 관련이 있다.[38]

:\psi^{(m)}(z)= (-1)^{m+1} m! \zeta (m+1,z) \ .

바르네스 제타 함수는 후르비츠 제타 함수를 일반화한다.

레르히 초월 함수는 후르비츠 제타 함수를 일반화한 것으로, 다음과 같다.

:\Phi(z, s, q) = \sum_{k=0}^\infty \frac { z^k} {(k+q)^s}

따라서,

:\zeta(s,a)=\Phi(1, s, a).\,

초기하 함수

:\zeta(s,a)=a^{-s}\cdot{}_{s+1}F_s(1,a_1,a_2,\ldots a_s;a_1+1,a_2+1,\ldots a_s+1;1) 여기서 a_1=a_2=\ldots=a_s=a\text{ 이고 }a\notin\N\text{ 이며 }s\in\N^+.

메이어 G-함수

:\zeta(s,a)=G\,_{s+1,\,s+1}^{\,1,\,s+1}\left(-1 \; \left| \; \begin{matrix}0,1-a,\ldots,1-a\\0,-a,\ldots,-a\end{matrix}\right)\right.\qquad\qquad s\in\N^+.

참조

[1] 논문 Einige Eigenschaften der Dirichlet'schen Functionen F(s) = \sum \left(\frac{D}{n}\right) \cdot \frac{1}{n}, die bei der Bestimmung der Classenanzahlen binärer quadratischer Formen auftreten https://archive.org/[...] 1882
[2] 웹사이트 Jupyter Notebook Viewer http://nbviewer.ipyt[...]
[3] 간행물
[4] 간행물
[5] 간행물
[6] 간행물
[7] 간행물
[8] 간행물
[9] 논문 Contributions to the theory of the Hurwitz zeta-function 2007
[10] 논문 Note on the Hurwitz Zeta-Function 1951-06
[11] 논문 On the Hurwitz zeta-function 1972-Winter
[12] 간행물
[13] 논문 A theorem for the closed-form evaluation of the first generalized Stieltjes constant at rational arguments and some related summations Elsevier 2014
[14] 논문 Ein Summierungsverfahren für die Riemannsche ζ-Reihe https://eudml.org/do[...]
[15] 논문 An efficient algorithm for accelerating the convergence of oscillatory series, useful for computing the polylogarithm and Hurwitz zeta functions
[16] 논문 Values of the Legendre chi and Hurwitz zeta functions at rational arguments 1999
[17] 간행물
[18] 간행물
[19] 논문 The Gamma Function and the Hurwitz Zeta-Function 1985
[20] 간행물
[21] 웹사이트 Hurwitz Zeta is a sum of Dirichlet L functions, and vice-versa http://mixedmath.wor[...] 2013-02-08
[22] 서적 Modular Units Springer-Verlag
[23] 논문 On the zeros of certain Dirichlet series
[24] 문서
[25] 논문 Footnote to a note of Davenport and Heilbronn
[26] 논문 Values of the Legendre chi and Hurwitz zeta functions at rational arguments
[27] 논문 On gauge invariance and vacuum polarization
[28] 논문 Ein Summierungsverfahren für die Riemannsche ζ-Reihe
[29] arXiv An efficient algorithm for accelerating the convergence of oscillatory series, useful for computing the polylogarithm and Hurwitz zeta functions
[30] 웹사이트 Hurwitz Zeta is a sum of Dirichlet L functions, and vice-versa http://mixedmath.wor[...] 2013-02-08
[31] 서적 Modular Units Springer-Verlag
[32] 논문 On the zeros of certain Dirichlet series
[33] 논문 Footnote to a note of Davenport and Heilbronn
[34] 문서
[35] 논문 Values of the Legendre chi and Hurwitz zeta functions at rational arguments
[36] 문서 ベルヌーイ多項式とオイラー多項式やそれらの関係は、英語版では同じ記事ベルヌーイ多項式の中に記載されている。
[37] 간행물 On gauge invariance and vacuum polarization
[38] 서적 Apostol



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